Cтраница 1
Классическая картина основана на понятии релаксационных мод для одной цепи. [1]
Классическая картина диффузии как последовательности надбарьерных перескоков предсказывает уменьшение коэффициента диффузии с понижением температуры. [2]
Классическая картина выпрямления в полупроводниковых приборах основывается на наличии электронно-дырочного перехода. Такой переход, называемый сокращенно р-п переходом, образуется, например, в едином кристалле германия или кремния путем введения в разные его области элементов III и V групп периодической таблицы Менделеева. [3]
Классическая картина пластического разрушения за счет сдвиговых деформаций наблюдается у седьмого образца, на котором виден наплыв одной части разрушенного цилиндра на другую по наклонной площадке среза. [4]
Согласно классической картине рассмотренного процесса, с такой частотой происходит инверсия. [5]
Эта простая классическая картина приводит к правильным выводам, если частицы i и / неэквивалентны. [6]
Излагаемая ниже классическая картина является зарядово-несимметричной. Предполагается, что далекие галактики и межгалактический газ также состоят из вещества. [7]
Эта классическая картина возникновения парамагнитного резонанса имеет лишь качественный характер. Более строгий подход возможен в рамках квантовой теории, которая основана на представлении о поглощении и испускании квантов электромагнитного излучения атомными системами с соответствующей скачкообразной переориентировкой магнитных моментов, обеспечивающих соблюдение закона сохранения энергии. В рамках этих представлений удается получить количественные соотношения, характеризующие парамагнитный резонанс. [8]
В классической картине, в которой микросостояния могут меняться непрерывно, их число, Ад, в пределах какой-то области фазовой плоскости естественно определить как величину, пропорциональную площади этой области. [9]
В классической картине атома водорода две координаты электрона возвращаются к исходным значениям всякий раз, когда электрон проходит около протона по эллиптической орбите. Такими координатами являются расстояние между ядром и электроном и угол, под которым движется линия, проведенная от ядра к электрону. [10]
Итак, классическая картина мира строится из двух сущностей: частиц и волн. В какой мере классическая картина изображает истинную природу. Пока мы интересуемся макроскопическими движениями, классическая механика прекрасно описывает результаты опытов. Но когда мы входим в мир атомных частиц ( не только принадлежащих атому, а атомных размеров), благополучие оказывается иллюзорным. [11]
В нашей классической картине это означает, что электрон, находящийся близко к ядру, в действительности находится в той же точке, что и ядро. [12]
Получить это из классической картины движения, даже с учетом постулатов Бора, невозможно. Гейзенберг предложили другой, более абстрактный вывод дисперсионной формулы, с тем чтобы в нее вошли именно частоты переходов. Анализируя, что именно при их выводе изменяется гармонически, Гейзенберг получил уравнения движения для матричных элементов [27.13] и пришел тем самым к матричному представлению уравнений квантовой механики независимо от Шредингера. Эквивалентность обоих представлений была показана несколько позже. [13]
Помня об изложенной выше классической картине резонанса связанных систем, рассмотрим два примера квантовомеханиче-ского резонанса. Первый из них - это взаимодействие света с атомами или молекулами. Атом и электромагнитное поле ( световое излучение) играют роль двух связанных колебательных систем. Собственными частотами атома являются частоты переходов, а изменяя частоту падающего света, мы настраиваем на них собственную частоту электромагнитного поля, в котором находится атом. В какой-то момент частота света приходит в соответствие с частотой перехода внутри атома. Эти процессы наиболее эффективно происходят в случае резонанса. [14]
При этом под классической картиной мы понимаем расширяющуюся Вселенную в ньютоновской теории, без каких-либо релятивистских эффектов. [15]