Классическая картина

Cтраница 2

Посмотрим, как эта классическая картина переносится на квантовый случай. [16]

Следует помнить, что классическая картина образования центров светочувствительности представляет собой всего лишь рабочую гипотезу. Зта картина была создана, исходя из неточного представления, что сенсибилизация сульфидом невозможна и что механизм сенсибилизации требует применения органических сернистых сенсибилизаторов из группы тиомочевины. [17]

Диаграмма - потенциальная энергия - координата реакции ( двумерное рассмотрение. [18]

Сделанные предположения означают допущение чисто классической картины надбарьерного перехода системы из начального состояния в конечное. [19]

В то время как в классической картине осциллятора частице разрешается находиться в полном покос ( например, маятник, спокойно висящий в равновесном положении), квантовая теория требует, чтобы она всегда имела некоторую энергию: низшее состояние может рассматриваться как состояние, в котором частица непрестанно флуктуирует относительно своего равновесного положения. Заметим, что волновая функция для основного ( низшего) состояния затухает в непосрет-сгвениой близости от положений нулевого смещения, отражая такую флуктуацию. [20]

Наиболее близкой к такому объекту классической картиной является картина стоячей сферической волны. [21]

Эта, допустимая в нашем случае классическая картина не точна. Рассматриваемая далее картина - заряд и масса электрона размазанные по орбите - по существу ближе к истинной картине движения электрона. [22]

У значительного большинства аморфных сплавов наблюдается классическая картина вязкого разрушения. Энергия разрушения при снижении температуры испытаний ниже комнатной увеличивается, но выше этой температуры остается практически постоянной. [23]

И еще одно существенное отличие от классической картины заключается в дискретности энергетического спектра. [24]

Теперь мы обсудим некоторые количественные характеристики классической картины двухатомной молекулы. [25]

Оба эти значения в точности соответствуют классической картине движения частицы назад и вперед в ящике с постоянной скоростью. [26]

Они позволяют произвести простое сравнение с классической картиной движения. Рассмотрим, например, уровень Ег Согласно классической механике частица, имеющая энергию Е, могла бы быть обнаружена лишь в области АВ. В самом деле, Л и В суть точки, где потен-тиальная энергия равна полной. [27]

Эти результаты можно отчетливо представить при рассмотрении классической картины движения электрона по эллипсу. Квантовыми условиями допускается только ряд дискретных величин большой оси. Момент количества движения зависит как от большой оси эллипса, так и от малой; чем больше малая ось, тем больше момент количества движения. Но малая ось не может стать больше, чем большая ось. Существует п различных значений / для каждого значения энергии и 2 / 1 значений mt для каждого значения момента количества движения. Поэтому очевидно, что число квантовых уровней, имеющих одну и ту же энергию, быстро возрастает с увеличением энергии. [28]

Спин не имеет классического аналога и в классической картине не может быть выражен через динамические переменные-декартовы координаты и импульсы. Поэтому оператор спина не может быть построен аналогично оператору орбитального момента импульса, но, будучи оператором момента импульса, он должен удовлетворять тем же коммутационным соотношениям. [29]

При переходе к квантовому описанию многоатомных молекул такая простая наглядная классическая картина исчезает, однако можно показать, что характерное для квантовой системы размазывание ядер в пространстве приблизительно напоминает картину, соответствующую классическому движению этой системы, а именно, максимумы волновой функции, отвечающие наиболее вероятным областям пребывания атомов молекулы в состояниях, когда одно из квантовых чисел равняется единице, а все остальные равняются нулю ( говорят, что в этом случае возбуждено одно нормальное колебание), соответствуют классическим точкам поворота для колебательных движений ядер в молекуле. Поэтому понятием формы нормального колебания целесообразно пользоваться и при рассмотрении модели в рамках квантовой механики. [30]

Страницы: 1 2 3 4