Зонная картина

Cтраница 2

Справа изображены энергетические зоны крем-ния. В левой части рисунка изображены четыре уровня в точке X, найденные в приближении свободных электронов, В левой части также показано расщепление этих четырех уровней, обусловленное псевдопотенцйалом. Оно соответствует параметрам l. Штриховыми линиями изображено окончательное положение уровней и показано соответствие с точной зонной картиной. [16]

Подчеркнем, что каждое из этих состояний отличается от прочих на вектор обратной решетки, Поэтому если при построении зонной картины для свободных электронов отложить эти векторы в схеме приведенных зон, то все они попадут в одну и ту же точку, в нашем случае в точку [001] 2я / а, расположенную в центре одной из квадратных граней зоны Бриллюэна, например в точку X на рис. 3.6. Чтобы вычислить энергию этого состояния, запишем линейную комбинацию четырех соответствующих волновых функций и построим затем матрицу гамильтониана таким же способом, как мы это делали в гл. [17]

Значительный прогресс в голографии был достигнут в работах [27, 29], в которых впервые было доказано, что фазовую информацию о рассеянном поле можно зарегистрировать без помощи зонных картин Френеля. При этом информация о фазах регистрируется с помощью голограммы Фурье, которая представляет собой картину интерференции между сферическими волнами, рассеянными отдельными точками предмета, и расходящейся опорной волной той же кривизны. Последнее достигается тем, что центр опорного пучка располагается вблизи предмета. [18]

Пространственная частота vx / X ( x2 - z2) 1 2 зарегистрированной интерференционной картины монотонно возрастает при удалении от оси системы, а вся интерференционная картина в плоскости Р2 представляет собой известную зонную картину Френеля. [19]

Далее он аппроксимирует Uz ( K) в области около диаметра сферы Ферми постоянной величиной, равной U2 ( Ki):: l / 2Eg, где Ki - наименьший ненулевой вектор в обратной решетке в твердом теле, a Eg - ближайшая полоса разрыва в зонной картине. Более того, по теории колеблющейся плотности ( сравни дополнение 1) S ( K) имеет в длинноволновом пределе постоянное значение, пропорциональное kT, тогда как в области около 2kf S ( K) сильно изменяется. [20]

Исследования всеми методами показывают, что энергетический спектр электронов имеет сложный вид и представляет чередующиеся участки разрешенных и запрещенных значений энергии - зон. Зонная картина зависит от выбора кристаллографических направлений в кристалле. [21]

Для получения реалистической зонной картины нужно. Однако ряд теории возмущений, использовавшийся нами для простых металлов, в случае ковалентных кристаллов непри-меним. [22]

Выражение (20.9) зависит от подгонки параметров i ddm к зонной картине хрома на рис. 20.1. Поэтому по рис. 20.3 нельзя проверить правильность значений этих параметров. [23]

Сначала мы рассмотрим электронные состояния отдельных атомов, затем построим гибриди-зованные электронные состояния, далее поместим атомы в их окончательные положения, но без образования связей. Наконец, мы включим в рассмотрение химическую связь и построим зонную картину для электрона в кристалле. [24]

Кроме того, явление самозахвата дырок в этих кристаллах косвенно подтверждается экспериментальными данными о низких значениях подвижностей дырок [237], порядка 10 - 2 см2 В - ] с 1, что на четыре-пять порядков ниже соответствующих подвижностей электронов. Если измеренная подвижность имеет значение порядка 1 см2 В 1 с 1, то, как указывает Глерум [131], трудно решить, исходя лишь из величины подвижности, какой механизм переноса зарядов предпочтительнее: основанный на зонной картине или на модели перескоков. Этот вопрос детально обсуждается в гл. [25]

В обычной проективной голографии Френеля процесс регистрации осуществляется следующим образом. Сферические волны, рассеянные различными точками предмета, интерферируют с плоской или сферической опорной волной, причем ее кривизна отличается от средней кривизны волн, идущих от предмета. Для каждой точки предмета возникает своя система колец - зонных картин Френеля. [26]

Свободно распространяющиеся по кристаллу электроны. Если, однако, энергия связи между соседними уровнями мала по сравнению с U, лучше считать, что вначале на каждом атоме имеется одинаковое заданное число электронов, и затем ввести энергию активации, необходимую для переноса электрона с одного атома на другой, даже если состояния, между которыми происходит переход, одинаковы. Такое приближение называется приближением локализованных электронов, а наше прежнее описание было описанием свободно перемещающихся электронов, соответствующих зонной картине. Кристаллы одноокисей имеют электронные состояния локализованного типа. [27]

Так как большая часть интерметаллидов, которые мы будем обсуждать в последующих разделах обзора, содержит Зй. В то же время Фридель и др. [47] показали, что обобщение обычной зонной модели допускает существование локализованных моментов в рамках зонной картины. [28]

Прежде всего приходит мысль учесть только межатомные матричные элементы между волновыми функциями каждого атома и его восьми ближайших соседей в объемноцентрирован-ной кубической решетке. Мы увидим, однако, что картина зон при этом получается совершенно неудовлетворительной. Связано это со спецификой объемноцентрированного кубического кристалла, в котором вторые соседи отстоят всего на 14 % дальше, чем первые. Правильная зонная картина получается, если учесть еще шесть вторых соседей, воспользовавшись теми же выражениями из ОПСЭ для межатомных матричных элементов. Для гранецентрированного кубического кристалла ( задача 20.1) и гексагонального плотноупакованного кристалла достаточно учесть двенадцать ближайших соседей. Для восьми вторых ближайших соседей в объемноцентрированном кубическом кристалле ( рис. 20.2) все направляющие косинусы I, т, п, через которые записаны матричные элементы в табл. 20.1, равны 1 / уз. [29]

Сразу отметим, что конкуренция различных состояний в; чем-то похожа, а в чем-то существенно отличается от ситуации в одноокисях переходных металлов. Из-за наличия широкой s - зоны предпочтительной ока-зывается вторая конфигурация. Однако независимо от числа; электронов в d - зоне эти электроны выстраивают спины по правилу Хунда. При этом возникает результирующий момент Зонной картиной эти d - электроны описываются плохо. Поэтому реализуется состояние с результирующим спином 3 / 2, а не 5 / 2, как это-следует из правила Хунда. В этом случае образуется d - зона с меньшим значением спина, в которой нижняя часть зоны имеет меньшее - заполнение. [30]

Страницы: 1 2 3