Граничная длина - волна
Cтраница 2
В еще более далекой инфракрасной части спектра применяются селено-и теллуро-свинцовые фотосопротивления, позволяющие получать соответственно граничные длины волн в 5 5 и 5 8 мкм. [16]
Для этого, экстраполировав круто падающую кривую до пересечения с осью абсцисс, находят граничную длину волны и, переходя на верхнюю шкалу, - энергию квантов, обусловливающих начало фотопроводимости. [17]
Наименьшим ионизационным потенциалом - 3 88 в, что соответствует согласно ( 32 2) граничной длине волны при объемной фотоионизащш газа Хгр 3184 А, обладает атом цезия. Таким образом, под действием видимого света непосредственная объемная фотоионизация не может происходить для каких бы то ни было газов или паров. [18]
Из выражений ( 40) и ( 41) видно, что с увеличением ширины проводника НПЛ граничная длина волны возрастает. [19]
Принимая в соотношении ( 1 - 28) знак равенства и решая его относительно К, находим граничную длину волны Krphc / Wo. При комнатной температуре некоторые электроны уже обладают энергиями, большими Wf ( см. рис. 1 - 13, а), поэтому в реальных условиях фотоэлектронная эмиссия возникает на несколько более длинных волнах. [20]
Кт, соответствующая максимуму спектральной плотности J &, равна 3 / 2 К0, где Х0 - граничная длина волны спектра. [21]
 |
К определению интервала длин волн, выделяемого монохроматором. Случай. 2 Sj. [22] |
Величины потоков энергии, локализуемых в изображениях щелей в других длинах волн, расположенных по обе стороны от лтах, линейно убывают ( рис. 1.42 6) до граничных длин волн лх и л2, для которых поток равен нулю. [23]
На рис. 212 представлена зависимость затухания от частоты для трех типов волн, а именно: ГЛ4 ( 01), TE ( il и ТЕ ( П) в одном и том же круглом волноводе диаметром 10 см. Граничные длины волн названных типов составляют соответственно 13, 17 и 8 2 см. Затухание выражено в неперах на километр. Для сравнения на том же рисунке пунктиром дана частотная характеристика затухания в коаксиальном кабеле такого же диаметра. [24]
Действие кристаллических фильтров, используемых для монохроматизации нейтронов, основано на том, что нейтроны с длиной волны Я, С 2dMaKC испытывают отражение от системы различно ных плоскостей кристалла и тем самым выводятся из пучка, фильтр проходят лишь те нейтроны, длины волн которых Я, где Я гр - граничная длина волны для данного вещества. Метод фильтра обеспечивает большую интенсивность пучка, однако не дает достаточной монохроматичности. [25]
Экспериментальные данные показывают, что в интервале 100 - 200 С и при длинах волн от 2500 до 3200 А [50, 51] ФСо-1. Граничная длина волны, при которой исчезает ( или появляется) флуоресценция ацетона, в незначительной степени зависит от температуры. В области Х-2537 А флуоресценция отсутствует. Квантовый выход флуоресценции практически невозможно определить с высокой точностью, так как его абсолютная величина мала и, кроме того, само излучение очень слабое. [26]
Спектральная характеристика таких фотокатодов имеет ярко выраженный максимум приблизительно на 0 8 мк, где qK - ( 0 5 - т - 0 7) % В зависимости от технологии изготовления катода этот максимум может смещаться до 0 9 мк. Граничная длина волны обычно равна 1 1 - 1 2 мк. Эти характеристики определяются для излучателя ( источника А) - лампы накаливания с вольфрамовой нитью, имеющей Гц2854 К. [27]
Положение коротковолновой границы А о, так же как и характер распределения интенсивности тормозного рентгеновского излучения в спектре, не зависит от вещества материала анода, а определяется только анодным напряжением U на трубке. Существование граничной длины волны К0 вытекает из квантовой природы излучения. [28]
При длинах волн, больших граничной, фотопроводимость резко падает. Так, для германия граничная длина волны составляет примерно 1 8 мкм. Однако спад фотопроводимости наблюдается и в области малых длин волн. Это объясняется быстрым увеличением поглощения энергии с частотой и уменьшением глубины проникновения падающей на полупроводник электромагнитной энергии. Поглощение происходит в тонком поверхностном слое, где и образуется основное количество носителей заряда Появление большого количества избыточных носителей ТОЛЬКО у Поверхности слабо отражается на проводимости всего объема полупроводника, так как скорость поверхностной рекомбинации больше объемной и проникающие вглубь неосновные носители заряда увеличивают скорость рекомбинации в объеме полупроводника. [29]
На рис. 14.9 изображены рентгеновские сплошные спектры для вольфрама при различной разности потенциалов между электродами рентгеновской трубки. Исследования показали, что граничная длина волны Хмин зависит от кинетической энергии WK электронов, вызывающих тормозное рентгеновское излучение. При увеличении WK длина волны Яыии уменьшается. [30]
Страницы: 1 2 3 4