Бесконечно малая длина
Cтраница 3
В сущности и параметр Я может быть реально интерпретирован как интенсивность данного потока, так как соотношение ( 41) показывает, что вероятность поступления вызовов в промежутке бесконечно малой длины t асимптотически пропорциональна /, и коэффициентом пропорциональности служит как раз параметр Я. [31]
При рассмотрении распространения волн по однородной линии с распределенными параметрами их заменяют эквивалентными схемами ( рис. 5.2, а), представляющими собой последовательное соединение бесконечно большого числа элементарных участков бесконечно малой длины. [32]
При рассмотрении распространения волн по однородной линии с распределенными параметрами их заменяют эквивалентными схемами ( рис. 5.2, а), представляющими собой последовательное соединение бесконечно большого числа элементарных участков бесконечно малой длины. [33]
 |
Зависимость объемного расхода жид. [34] |
Если принять что Е и dB постоянные, то уравнение ( 1.4 - 17) можно использовать для построения зависимости gxf ( qdrV), характеризующей движение газожидкостной смеси по подъемнику бесконечно малой длины ( рис 14 - 11) Для трубных подъемников обычной длины взаимосвязь qxf ( qrhHde имеет аналогичную форму. В этом выражении расход приводится в стандартных кубометрах в единицу времени. Кривая такого типа ранее была описана Шоу, который, однако, не нашел математического выражения для нее. [35]
Для бесконечно малой длины это условие выдерживается очень точно. [36]
В действительности происходит некоторое падение давления. Для бесконечно малой длины реактора dL падение давления dP определяется уравнением Дарси - Вейсбаха ( см. гл. [37]
При определении деформации стержней под воздействием собственного веса необходимо иметь в виду, что относительное удлинение различных участков - величина переменная. Однако на бесконечно малой длине dx с точностью до бесконечно малых второго порядка малости ее можно считать постоянной. [38]
Рассмотрим бесконечно узкую систему изотермических излучателей при давлении р, равномерно распределенных по всей области длиной L. Оптическая плотность области бесконечно малой длины dx есть dX pdx -, оптическая плотность области длиной L есть XpL. Получим выражение для полной спектральной светимости Ли, принимаемой внешней поверхностью, которая окружает изотермически распределенные излучатели, находящиеся в столбе длиной L. Полная плотность падающего лучистого потока ( в эрг / см2 - сек) на внешнюю поверхность, очевидно, равна Дш ( dQ / 2n), где dQ / 2n - доля суммарного телесного угла, в котором окружающая поверхность видит распределенные излучатели, если dQ, - телесный угол, опирающийся на поверхность, которая окружает излучающий столб. По этой причине ( Йщ / Лй) ей обычно называется полусферической спектральной излучателыюй способностью. При отсутствии полусферической геометрии удобно заменить L на эффективный пучок подходящей длины. Геометрические задачи подобного типа, встречающиеся в работах по излучению газа, когда рассматриваются проблемы переноса энергии излучения, детально описаны в гл. [39]
Изучим более подробно роль кручения пространственной кривой в том случае, когда кручение отлично от нуля. При этом вектор скорости спроектируется в вектор бесконечно малой длины, а потому можно считать ( в первом приближении), что этот вектор проектируется в нуль. Тогда в плоскости b ( s0), й ( 0) возникает некоторое движение векторов b ( s), n ( s) спроектированных на эту плоскость. [40]
Запишем уравнения сохранения массы и импульса для контрольного объема бесконечно малой длины Ьх, но конечной высоты У ( рис. 5 - 2), через который проходит стационарный поток жидкости. [41]
Луч света - предел светового пучка, который был бы достигнут при бесконечно малой диафрагме, если бы не было явления дифракции. Вся геометрическая оптика - предельный случай волновой оптики, соответствующий бесконечно малой длине волны. [42]
На образцах были выфрезерованы шесть прорезей, что давало возможность получить в каждом образце пять одинаковых полосок шириной по 9 мм, каждая из которых рассматривалась как лист бесконечно малой длины. При принятом режиме наплавки время прохождения дугой листа такой условно прямой бесконечно малой длины составляло 0 73 сек. [43]
Пусть по трубчатому аппарату проходит газообразная или жидкая реакционная смесь. Составим в дифференциальной форме уравнения материального и теплового балансов для участка реактора бесконечно малой длины. [44]
Различие между этими фундаментальными уравнениями, таким образом, весьма велико. Однако, как известно, последнее уравнение переходит в первое в предельном случае бесконечно малой длины волны, выражая тем самым переход физической оптики в геометрическую. [45]
Страницы: 1 2 3 4