Корреляционная длина

Cтраница 4

Спектральная степень когерентности g 0 ( p v и распределение спектральной плотности S 0 ( p, v ] для четырех плоских, вторичных, гауссовских источников модели Шелла, которые создают идентичные распределения интенсивности излучения. Кривые на а относятся к полностью ( пространственно когерентному источнику ( например, одномодовый лазер, а кривые на г - к некогерентному источнику. Параметры, характеризующие четыре источника, равны. а - сгд оо, crs 1 мм, А 1 ( в произвольных единицах. б - сгд 5мм, as мм, А в - сгд мм, as мм, А г - ад мм, as мм, А Нормированная интенсивность излучения от всех этих источников определяется выражением, а именно, J ( 0 / J ( 0 cos2 exp [ - ( M2 sin2 0 ], где 6 2мм. ( Wolf and Collett, 1978. [46]

Из выражений (5.4.16), (5.4.17) и (5.4.21) следует, что интенсивность излучения с хорошей степенью точности не зависит от точного значения эффективной корреляционной длины ( 7д источника. [47]

Можно ожидать, что нелинейность воздействует в первую очередь на v ( уменьшается генерация пульсаций) и т и слабо - на корреляционную длину. Поэтому, казалось бы, при учете обратного влияния поля на движение условие генерации (3.3) должно только улучшиться. [48]

Шафрот [67] пришел к выводу, что истинный эффект Мейснера в смысле конечной глубины проникновения в массивном образце не может существовать, если корреляционная длина конечна. Ввиду того что как теория Лондона, так и теория Пиппарда объясняют эффект Мейснера, Шафрот утверждает, что обе эти теории неприложимы к реальным системам. Доказательство основано на теореме вращающегося сосуда [68], которая касается равновесного движения жидкости в случае, когда сосуд вращается. Корреляционная длина определяется статистическим средним по состояниям системы с температурой Т от произведения импульсов двух частиц, разделенных расстоянием R. Среднее определяется квантовомеханически, так что трудностей с принципом неопределенности не возникает, но классическая интерпретация возможна только, если этот принцип не нарушается. Корреляционная длина определяется так, что на расстояниях, больших нее, импульсы практически не коррелируют. Эти рассуждения следующим образом используются в случае сверхпроводимости. Предположим, что сверхпроводник имеет форму длинного кругового цилиндра, и представим себе фиктивные источники магнитного поля внутри тела, взаимодействие которых с электронами является чисто магнитным. Источники подобраны так, чтобы создавать однородное магнитное поле внутри тела. Этого можно добиться, если мы имеем, например, воображаемый однородно заряженный цилиндр, совпадающий, но не взаимодействующий с сверхпроводником. Пусть теперь заряженный цилиндр вращается. Во вращающемся сверхпроводнике положительные ионы создают ток, и электроны вращаются вместе с ними. [49]

Шафрот [67] пришел к выводу, что истинный эффект Мейснера в смысле конечной глубины проникновения в массивном образце не может существовать, если корреляционная длина конечна. Ввиду того что как теория Лондона, так и теория Пиппарда объясняют эффект Мейснера, Шафрот утверждает, что обе эти теории неприложимы к реальным системам. Доказательство основано на теореме вращающегося сосуда [68], которая касается равновесного движения жидкости в случае, когда сосуд вращается. Среднее определяется квантовомеханически, так что трудностей с принципом неопределенности не возникает, но классическая интерпретация возможна только, если этот принцип не нарушается. Корреляционная длина определяется так, что на расстояниях, больших нее, импульсы практически не коррелируют. Эти рассуждения следующим образом используются в случае сверхпроводимости. Предположим, что сверхпроводник имеет форму длинного кругового цилиндра, и представим себе фиктивные источники магнитного поля внутри тела, взаимодействие которых с электронами является чисто магнитным. Источники подобраны так, чтобы создавать однородное магнитное поле внутри тела. Этого можно добиться, если мы имеем, например, воображаемый однородно заряженный цилиндр, совпадающий, но не взаимодействующий с сверхпроводником. Пусть теперь заряженный цилиндр вращается. Во вращающемся сверхпроводнике положительные ионы создают ток, и электроны вращаются вместе с ними. [50]

Как и следовало ожидать, выражение (4.15) практически совпадает с аналогичными выражениями (1.22) и (4.8) с точностью до изменения смысла толщины переходного слоя от корреляционной длины на дебаевскую длину экранирования. [51]

Иллюстрация к понятию квазиоднородного ис - ттт - . [52]

Кроме того, мы также предполагаем, что линейные размеры источника велики по сравнению с длиной волны Л c / z / и с корреляционной длиной А. [53]

Хотя аргументация основана на фиктивной системе, однако если полученный вывод считать правильным, то мы должны или отказаться от полного эффекта Мейснера, или принять бесконечную корреляционную длину. Возможно, что предельным случаем сверхпроводника с конечной корреляционной длиной можно представить себе металл, разбитый на невзаимодействующие участки, разделенные изолирующими границами. Даже если имеется полный эффект Мойснера в каждом участке, то через проводник в целом все же должен частично проникать магнитный поток. Чем меньше размер участков, тем сильнее будет проникать поток. Таким образом, чтобы получить настоящий эффект Мейснера в массивном образце, упорядоченное основное состояние должно распространиться по всему объему. [54]

Страницы: 1 2 3 4