Каулинг

Cтраница 3

Чтобы продолжить рассказ о развитии основных представлений о гидромагнитном динамо, остановимся на следующем важном шаге в физике динамо, который был сделан Герценбергом [74], опровергнувшим существование супертеоремы Каулинга. Герценберг показал, что две малые проводящие сферы генерируют магнитное поле, если они вращаются с постоянной скоростью в противоположных направлениях вокруг осей, наклоненных друг к другу, и заключены в большой сферический или бесконечный объем проводящей жидкости. Если сферы закрутить достаточно быстро, то поле экспоненциально растет со временем. Если сферы закручены с точно определенной скоростью, то поле постоянно во времени, и, естественно, при более медленном вращении поле затухает, так как регенерирующих эффектов недостаточно для компенсации омического затухания. [31]

Значения коэффициентов переноса для различных моделей молекул как в первом, так и в более высоких приближениях для чистого газа и газовых смесей можно найти в неоднократно уже цитированных монографиях Чспмона и Каулинга и Гиршфельдера, Кертиса и Берда. [32]

Задаче динамического прилива в тесной двойной уделялось сравнительно немного внимания. Каулинг, который первым описал вынужденные колебания звезды, ограничился лишь изучением возможных резонансов самых низких - мод ( см. разд. Согласно этому автору, можно считать, что приливная деформация звезды за редкими исключениями будет мало отличаться от равновесной. Каулинг указал на следующие причины: 1) явно слабое влияние резонансного колебания на равновесную деформацию звезды и необходимость очень точного резонанса для усиления полного прилива, 2) быстрое нарушение такого точного резонанса эффектами второго порядка, которые вызываются большими горизонтальными смещениями, связанными с g - модами высоких порядков. Изучая вслед за Каулингом эти обертоны, Цан обнаружил, что для возникновения приливов с большими амплитудами на поверхности не нужен слишком уж точный резонанс с g - модой высокого порядка. Но, как указал Цан, оба результата сомнительны, поскольку они получены в изоэнтропическом приближении, которое у поверхности звезды становится очень грубым. [33]

Полученные вариационным методом функции gKj и % 7 для коэффициента ионной теплопроводности [ формулы ( в и ( д ]. [34]

Чепмен и Каулинг [39] вычислили часть тензора давления газа с равным нулю шпуром в отсутствие магнитного поля. При надлежащей интерпретации этот результат переносится на полностью ионизованные газы. [35]

Итак, осесимметричное дипольное поле Земли, по-видимому, означает существование осесимметричного азимутального ( тороидального) поля в ядре, появляющегося вследствие неоднородного вращения ядра. Из теоремы Каулинга следует, что развитие теории еще не приблизилось непосредственно к пониманию механизма динамо. Динамо требует присутствия асимметричной компоненты поля. [36]

Теория кинетики частиц и ее связь с теорией жидкости является предметом последующих девяти глав. Чепмена и Каулинга, авторы рассматривают уравнение Больцмана, моменты функции распределения в пространстве скоростей и законы сохранения. [37]

Их расчеты с математической точки зрения сложны, поэтому для общего рассмотрения целесообразнее пользоваться более простым методом длины свободного пробега, тем более, что он более наглядно демонстрирует физическую сторону явлений. Как показали Чепмен и Каулинг, этот метод, вообще говоря, дает достаточно точные формулы, особенно если иметь в виду то обстоятельство, что в любом случае конечные результаты зависят от некоторых неопределенных параметров, например таких, как сечения атомных столкновений. [38]

Нетрудно показать, что такое магнитное поле не может поддерживаться никаким другим шлем скорости. Таким образом, теорема Каулинга приводит к выводу о том, что постоянное осесимметричное магнитное поле никогда не может поддерживаться действием динамо. [39]

Уббелоде [20], Чэпмен и Каулинг [1], Гиршфельдер [ 161 и Шефер [21] предлагали рассматривать поток внутренней энергии как тип диффузионного переноса. [40]

Очень важный вклад в теорию ионизованных газов внесли Чепмен и Каулинг [4], которые вывели из кинетической теории некоторые фундаментальные свойства ионизованных газов. Однако многие результаты Чепмена и Каулинга еще не были проверены на эксперименте. Кроме того, эксперименты обнаружили множество таких плазменных явлений, которые не следуют из их теории. [41]

В общем случае неравенство ( 55) показывает, что N2 должно быть сравнимо по величине с 402 так что конвекция не возникает до тех пор, пока градиент температуры не превысит адиабатический градиент на величину, хоть и малую, но не настолько, чтобы ею можно было пренебречь; отсюда следует, что вращение стабилизирует конвекцию для широкого класса смещений. Однако при некоторых возмущениях критерий Каулинга ( 55) показывает, что для существования конвективных движений градиент температуры должен превысить адиабатический градиент лишь на очень малую величину; это возмущения, для которых kz мало по сравнению с k - или с т / й, или с обеими этими величинами. Следовательно, конвективные движения в твердотельно вращающейся звезде должны возникать всякий раз, когда фактический градиент температуры превышает адиабатический, но если это превышение недостаточно велико, то они возникают лишь для смещений определенных типов. Другими словами, при твердотельном вращении критерий Шварц-шильда остается неизменным, а вращение просто стабилизирует некоторые возмущения, которые в его отсутствие были бы неустойчивыми. [42]

Для конкретности определим теперь циркуляцию, возникающую вследствие вращения в модели Каулинга с точечным источником и постоянной средней атомной массой. Скорости циркуляции первого порядка для модели Каулинга в состоянии медленного твердотельного вращения впервые вычислил Свит. Однако, как известно из пионерской работы Эпика, для однородно вращающейся звезды вычисления в первом порядке недостаточны и нужно обязательно учитывать поправки второго порядка. [43]

Распределение молекул по скоростям. [44]

При выводе этой формулы предполагалось, что молекула представляет собой гладкий упругий шар. Диаметр молекулы водорода, найденный Чапменом и Каулингом, равен 2 73ХЮ - 8 см. Так как при нормальных условиях ( температуре 0 С и давлении 1 ат ] в одном моле газ. [45]

Страницы: 1 2 3 4