Качество - приближение
Cтраница 1
 |
Метод коллокации для определения собственных колебаний эллиптической мембраны. [1] |
Качество приближения в очень сильной мере зависит от выбора точек, в которых должно удовлетворяться дифференциальное уравнение. В таблице ( рис. 25.1) приведены приближенные значения, полученные для нескольких положений точек коллокации. [2]
Повышение качества приближения может достигаться различными способами. Рассмотрим первый из них, называемый методом наименьших квадратов. [3]
Понятие качества приближения определено в гл. [4]
Повышение качества приближения может достигаться различными способами. Рассмотрим первый из них, называемый методом наименьших квадратов. [5]
В качестве приближения можно считать, что J 2 пропорциональна длине а. [6]
В качестве приближения также принято, что частицы диаметром ds и d0 сферической формы. Хотя каждая частица может иметь форму, существенно отличающуюся от сферической, однако при рассмотрении всей совокупности частиц, составляющих глинистую корку, погрешность, по-видимому, будет невелика. Например, если частицы глины имеют форму, близкую к пластинам, то вследствие хаотического расположения в пространстве часть их будет повернута гранями под различными углами, а другая - плоскостями. Также в результате существенно различной формы частиц и того, что они покрыты сольватными оболочками, значительно сглаживающими резкие изменения их кривизны, средняя кривизна этих частиц в корке будет близка к сферической. [7]
В качестве приближения к длине дуги берется длина отрезка, соединяющего начальную и конечную точки дуги. [8]
В качестве приближения будем считать, что фильтрация пара и жидкости ( конденсата) происходит в разных направлениях. [9]
В качестве приближения Бирд предположил, что распределение температур в потоке жидкости, служащее основой для расчета профиля скоростей, соответствует жидкости, реологические свойства которой не зависят от температуры. [10]
В качестве грубого приближения это можно сделать следующим образом: число макромолекул в 1 см3 до и после нагружения п pN / Mn, n pN / Mn, где р - плотность полимера ( предполагаем, что плотность практически не меняется); N - число Авогадро; М п, Мп - среднечисленная молекулярная масса до нагружения и после разрушения. Положим, что увеличение числа макромолекул равно числу разрывов пр макромолекул. [12]
В качестве грубого приближения можно принять, что для комплексов металлов с одинаковыми лигандами полосы переноса заряда расположены в тем более длинноволновой области, чем выше окислительно-восстановительный потенциал центрального атома комплекса. [13]
В качестве неплохого приближения полимерные молекулы, входящие через линию L ( рис. 11.20) в область четы-рехвалковой мельницы, где течение достаточно хорошо описывается функцией ху, можно считать нерастянутыми; действительно, из-за стремления цепей спутываться обратно в клубок лишь весьма сильное растягивание жидкости может оказать на них заметное влияние. [14]
В качестве грубого приближения примем, что такое же отношение справедливо и для изоэлектронной пары НгО и СН4, если Н20 не образует водородных связей. Это приводит к значению 1 1 кДж - моль-1 для теплоты парообразования гипотетической формы льда и к значению 51 - - 1140 кДж - моль-1 для энергии водородных связей льда. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5