Качество - приближение
Cтраница 2
В качестве первого грубого приближения можно принять, что толщина отложений пропорциональна относительной плотности ионизации, а время жизни отложений обратно пропорционально скорости теплоносителя. Скорость образования радиоактивных ядер на единице поверхности твэла пропорциональна толщине отложений и потоку активирующих нейтронов. Поскольку каждая из этих величин пропорциональна удельной мощности энерговыделения в данной точке, то вклад радиоактивных источников в активной зоне, подобной Шиппингпорт-ской сборке, окажется примерно пропорциональным квадрату локальной удельной мощности энерговыделения. [16]
В качестве приближения нулевого порядка принимаем 6 3 0 04 м и подставляем это значение в правую часть уравнения. [17]
В качестве наиболее общего грубого приближения можно сказать, что имеется тенденция повышения температуры плавления по мере увеличения молекулярного веса. Однако эта закономерность выполняется далеко не всегда. Еще ббльшие отклонения от этой закономерности вызываются изменениями степени разветвленное углеродного скелета или замыканием циклов. [18]
Относительно же качества приближения к собственным функциям труднее сформулировать какое-то определенное утверждение. [19]
 |
Адаптивная дискретизация нулевой степени. [20] |
Максимальный показатель качества приближения для данного способа Я1 - В устройствах адаптивной дискретизации с полиномами нулевой степени этот способ применяется наиболее часто. [21]
Для оценки качества приближения введем оценочную функцию Ф, описание которой будет дано ниже. [22]
Достаточно в качестве приближения для a ( s) использовать разложение в ряд Тейлора. В этом случае количество членов разложения выбирается с помощью / - критерия. Если этого недостаточно и с увеличением количества членов дисперсия продолжает значительно отличаться от дисперсии а2, то в качестве a ( s) нужно брать трансцендентные функции с меньшим количеством неизвестных коэффициентов, так как любой коэффициент накладывает лишь связь на выборку. Оценка неизвестных коэффициентов проводится по методу наименьших квадратов. [23]
Пусть в качестве приближения к стационарным равновесиям заданы правила ( 5о тго. [24]
 |
Одноэлектронные энергии атомов и ионов. [25] |
Чтобы представить себе качество приближения замороженного остова, посмотрим, насколько сильно влияет на одноэлектронные состояния атомов отрыв одного или нескольких валентных электронов. Рассмотрим атомы С1, К, Са, Sc, ионы которых СГ, К, Са2, Sc3 имеют электронную конфигурацию аргона с пятью оболочками, содержащими 18 электронов. Сравнивая состояния К, К, Са, Са2, Sc, Sc3, можно оценить влияние на заполненные оболочки отрыва одного, двух и трех электронов, расположенных сверх этих оболочек, а сравнивая С1 и С1 -, можно, к тому же, увидеть, насколько отрыв электрона из заполненной оболочки влияет на саму эту оболочку. [26]
 |
Графический метод определения. [27] |
При этом в качестве приближения принимаем линейный закон распределения температуры по толщине материала в первом периоде сушки. [28]
XN) в качестве приближения к точке минимума х принимается середина отрезка локализации минимума. [29]
 |
Графический метод определения. [30] |
Страницы: 1 2 3 4 5