Квантование - поля
Cтраница 1
Квантование полей никоим образом не распространяется только лишь на механические системы, скажем колебания решетки, оно охватывает и совершенно другие системы, например электромагнитное поле. Тем не менее при квантовании поля обычно исходят ш формализма классической механики. [1]
Квантование релятивистски-ковариантных полей подробно излагается в [1], так что мы ограничимся лишь перечислением соответствующих свободных систем с указанием функционала действия и сверток. Нормальное произведение для всех релятивистских полей определяется обычным образом через операторы рождения - уничтожения и обладает свойствами (1.87), (1.134), причем состояние 0 в (1.87) всегда является фоков-ским вакуумом и одновременно основным состоянием свободного гамильтониана. [2]
Рассмотрим общую схему квантования полей в классическом внешнем поле. [3]
Нормальные правила включают правила квантования полей в соответствии с теоремой Паули и выбор констант связи в соответствии с условием эрмитовости лагранжиана. [4]
Де Виттом была построена последовательная схема квантования безмассовых полей Янга - Миллса. [5]
Хоофт показал, что общие методы квантования безмассовых полей Янга - Миллса практически без изменения переносятся на случай спонтанно нарушенной симметрии. Тем самым была открыта возможность построения последовательной квантовой теории массивных векторных полей, столь нужных для теории слабых взаимодействий и, в частности, для модели Са-лама - Вайнберга. [6]
Второе применение рассматриваемого метода относится к квантованию полей. Мы знаем, что переход от классической теории к квантовой можно осуществить через канонические переменные системы. Мы отмечали, что классическим скобкам Пуассона от функций канонических координат соответствуют при этом квантовые коммутационные соотношения. [7]
Предлагаемая книга представляет собой превосходное введение в теорию квантования полей в окрестности ненулевых классических решений. Читатель, не знакомый с этим предметом, обойдет в сопровождении искусного наставника одну из мастерских современной физики, и если не останется в ней работать, то по крайней мере значительно расширит свой кругозор. [8]
Конечно, исходная центральная конструкция сохраняет силу, частицы получаются квантованием полей, но сколько пристроек. [9]
Как для конкретных расчетов, так и вообще в используемом здесь формализме квантования полей, за основу берется представление взаимодействия. Поэтому все рассмотрение проводится на фоне плоского пространства ( оно могло бы производиться и на фоне классического искривленного мира вообще), причем квантовое гравитационное поле ( в более общем случае - часть полного гравитационного поля) предполагается слабым. [10]
Мы более подробно обсудим эти выражения в разделе 10.5 после того, как проведем квантование полей. [11]
Члены общего вида фиксирующие калибровку, оказываются полезным изобретением, когда мы переходим к квантованию неабе-левых полей. [12]
 |
Фрагмент видеофильма со следами светящихся частиц в вакуумной камере ( а и фрагмент, запечатлевший выход магнитомонопольного волчка в воздух ( б. [13] |
На наш взгляд получать элементарные частицы можно не только на ускорителях, но и в ограниченных системах с высокой плотностью энергии, в которых возможны процессы квантования полей и такое же, в принципе, возмущение вакуума, которое реализуется при столкновении ускоренных до больших энергий материальных частиц. С той лишь разницей, что мы концентрируем энергию электромагнитного поля в ограниченном пространстве ( обязательно в ограниченной плотной или твердотельной плазме, платя электромагнитной энергией за возмущение вакуума и туннельное извлечение из него элементарных частиц, а не кинетической анергией ускоренных частиц, имеющих очень маленькие размеры ( атомные и субатомные) при их кулоновских соударениях. [14]
Таким образом, мы убеждаемся, что вышеприведенный постулат канонического квантования для осциллятора совершенно эквивалентен обычной формулировке квантования, изложенной в § 6.1. Будучи применен к физическому полю, он может рассматриваться как основа квантования полей. При этом мы сразу получаем квантовую формулировку в представлении чисел заполнения. [15]
Страницы: 1 2