Cтраница 2
В формализме вторичного квантования очень удобной и физически информативной формой записи является выражение всех объектов через операторы рождения и уничтожения. Взаимодействие учитывается добавлением дополнительных мономов от операторов рождения и уничтожения. [16]
Введение формализма вторичного квантования в квантовую статистику очень полезно. На основе этого формализма оказывается возможным применять в квантовой статистике очень эффективные методы квантовой теории поля. Рассмотрим теперь уравнения движения для приведенных операторов плотности. [17]
В методе вторичного квантования совершается переход к новым переменным - числам заполнения, которые определяют число частиц, находящихся в данном квантовом состоянии системы. Этот метод требует введения операторов, действующих на числа заполнения, операторов рождения и уничтожения частиц в данных квантовых состояниях. [18]
В аппарате вторичного квантования внутренняя четность выражается поведением - операторов при инверсии. [19]
В методе вторичного квантования совершается переход от координатного представления волновой функции к новым переменным. В качестве новых переменных выбираются числа частиц, находящихся в данном квантовом состоянии. [20]
Рассмотрим процесс вторичного квантования на примере нерелятивистского уравнения Шредингера, а затем обобщим полученные результаты на случай релятивистских уравнений Максвелла и Дирака. [21]
Процесс же вторичного квантования позволяет совершенно автоматически учитывать в волновом уравнении не только волновые, но и корпускулярные свойства частиц. [22]
Достоинства представления вторичного квантования и обсуждавшейся выше теоремы становятся понятными, если принять во внимание, что любой оператор можно выразить при помощи операторов рождения и уничтожения. [23]
В представлении вторичного квантования ( разд. [24]
Благодаря формализму вторичного квантования мы теперь в состоянии особенно простым образом ввести понятие электронной дырки и осмыслить его математически. [25]
В методе вторичного квантования совершается переход к новым переменным - числам заполнения, которые определяют число частиц, находящихся в данном квантовом состоянии системы. Этот метод требует введения операторов, действующих на числа заполнения, операторов рождения и уничтожения частиц в данных квантовых состояниях. [26]
В методе вторичного квантования интенсивность волнового поля и ( г, t), зависящая от пространственных координат г, рассматривается как бесконечная совокупность координат непрерывной квантовс-механической системы. Если ввести обобщенные импульсы, соответствующие этим координатам, и подчинить их обычным квантово-механическим перестановочным соотношениям, то можно последовательно развить квантовую теорию таких полей. [27]
Язык метода вторичного квантования прост и лаконичен, многие громоздкие преобразования с детерминантными функциями заменяется простыми операциями. Рассмотрим, например, оператор энергии в приближении Хартри - Фока. [28]
В представлении вторичного квантования изолированная молекула п характеризуется числом заполнения /, которое равно 1, если молекула п находится в состоянии /, и равно нулю, если молекула п находится в каком-либо ином состоянии. [29]
Для проведения вторичного квантования полезно выразить энергию и импульс частицы в виде интегралов по пространству от некоторых билинейных ( по ty и) комбинаций, представляющих собой как бы пространственную плотность этих величин. [30]