Длительность - импульс - накачка
Cтраница 2
Коллес [8.33] использовал укорочение стоксовых импульсов при вынужденном комбинационном рассеянии с синхронной накачкой и получил стоксовы импульсы, длительность которых составляла 0 1 длительности импульсов накачки от лазера на стекле с неодимом. [16]
 |
Эффектипиость энергосъема и усилителе на вынужденном рас-соннии в зависимости от относительном ИХОДНОЙ ПЛОТНОСТИ ЭМОр. ИН ДЛЯ. [17] |
Рассмотрим для определенности геометрию с фокусировкой излучения при выполнении условия сжатия - длина среды, равная фокусному расстоянию линзы F, больше половины длительности импульса накачки. Генерацию короткого стоксова импульса в этой геометрии можно упрощенно представить как его зарождение ( из шумов) в фокальной перетяжке линзы и дальнейшее усиление в дофокалыюй области. [18]
Динамика ВРМБ зависит от соотношения длительности импульса накачки Т0 и времени жизни фонона Тв. Однако даже при длительности импульсов накачки больше Тв в динамическом поведении ВРМБ проявляется множество интересных свойств. В присутствии внешней обратной связи эти релаксационные колебания становятся устойчивыми [23], т.е. стоксова волна и волна накачки испытывают самоиндуцированную модуляцию интенсивности. Однако эти уравнения существенно упрощаются, если заметить, ч го дисперсионные эффекты пренебрежимо малы из-за относительно больших длительностей импульсов, а эффекты ФСМ и ФКМ также пренебрежимо малы из-за относительно низких пиковых - мощностей импульсов стоксовой волны и волны накачки. [19]
Таким образом, при t 0 генерация прекращается и инверсия населенностей возрастает до очень большой величины Ni. Заметим, что длительность импульса накачки tw должна быть меньше времени релаксации верхнего состояния т или, возможно, сравнима с ним по величине. [20]
Следовательно, если имеется возможность сканировать частоту излучения накачки [19] или частоту излучения пробной волны [20], тем самым управляя разностью частот между излучением этих волн, можно реализовать волоконно-оптический распределенный датчик. Пространственное разрешение такого датчика зависит от длительности импульса накачки. Более поздние работы были целиком направлены на решение проблемы повышения разрешающей способности, точности измерений и чувствительности датчиков. [22]
Естественно, что, как и в лазере на красителе, в ПГС с синхронной накачкой принципиальную роль играет точное согласование длины резонатора с периодом следования импульсов накачки. Ширина син-хрорезонансной характеристики уменьшается по мере уменьшения длительности импульсов накачки и несколько увеличивается при значительных превышениях пороговых значений интенсивности накачки. Существенно, что в параметрических генераторах синхрорезонансная характеристика имеет, как правило, два максимума, соответствующие групповому синхронизму для сигнального и холостого импульсов. Как показано в [3], энергетическая эффективность ПГС с синхронной накачкой достигает максимума при четырех - пятикратном превышении порога генерации. [23]
Прямые эксперименты показали [17], что при накачке кристалла ти-таната бария импульсами длительностью 50 пс в нем сначала записывается несмещенная решетка свободных носителей, которая полностью релак-сирует за 50 - 100 пс. Формирование смещенной решетки происходит за время порядка длительности импульса накачки вследствие диффузии носителей на малую часть периода решетки. [24]
Согласно приведенным соотношениям / с / ф / с и более коротки стоксовы импульсы можно получить, уменьшая фокусное расстояние линзы. При этом, естественно, должна уменьшаться и длительность импульса накачки, так что степень сжатия при этом не увеличивается. [25]
Были разработаны и исследованы две серии коаксиальных импульсных ламп-кювет. В первой серии [41] основное внимание уделялось возможности уменьшения длительности импульса накачки путем снижения собственной индуктивности лампы-кюветы, что было вызвано необходимостью расширения диапазона генерируемых частот в коротковолновую часть спектра. [26]
Ясно, что решать систему балансных уравнений удобно в стационарном случае, когда заселенности не зависят от времени. Для этого экспериментальны условия должны быть подобраны таким образом, чтобы длительность импульса накачки была мн го больше наибольшего яя времен жизни состояний молекулы. [27]
Если характерные времена релаксации в лазерной среде по порядку величины сравнимы с длительностью импульса накачки или меньше ее, то они могут сильно влиять на временной ход лазерной генерации. [28]
Режим непрерывной генерации достигается только в том случае, если время жизни верхнего лазерного уровня больше времени жизни нижнего лазерного уровня. Если это условие не выполняется, лазер работает в режиме самопрерывания генерации - тогда длительность импульса накачки меньше времени жизни возбужденного состояния. На практике лазеры, которые в принципе могут работать в непрерывном режиме генерации, иногда используют для работы в режиме импульсной генерации. К этому прибегают, например, в том случае, если интенсивность накачки при работе в непрерывном режиме генерации настолько высока, что это вызывает серьезные ограничения срока службы системы накачки. [29]
Синхронизация мод лазеров на красителях посредством синхронной накачки применялась относительно давно. Достигнутая в этих экспериментах длительность импульсов, однако, не отличалась по порядку величины от длительности импульсов накачки. [30]
Страницы: 1 2 3 4