Длительность - импульс - накачка
Cтраница 3
 |
Импульсный рубиновый ОКГ. а устройство и схема питания. б поперечное сечение. [31] |
Рассмотрим некоторые особенности процесса генерации в твердотельном ОКГ. На рис. 10.17 показано изменение во времени мощности накачки Р и выходной мощности генератора Рвы х - Длительность импульса накачки составляет 100 - 1000 икс. Как только мощность накачки достигает порогового значения РН. Время запаздывания начала генерации / 3 обычно от десятков до сотен микросекунд. [32]
Оба этих параметра накачки сводятся к одному - энергии WH, равной интегралу от мощности накачки по импульсу. Как правило, энергия накачки приближенно оценивается произведением некоторой, средней по импульсу мощности накачки Рн на длительность импульса накачки тн по уровню 0 5 от амплитуды. [33]
Передний фронт импульса вследствие снижения усиления усиливается больше заднего. При малых энергиях накачки и малых коэффициентах отражения импульс практически симметричен ( ц 0), с ростом энергии накачки и коэффициента отражения асимметрия импульса увеличивается. Изменения длительности импульса накачки при неизменной энергии накачки мало влияют на параметры лазерного импульса. [34]
 |
Некоторые параметры лазеров ( . [35] |
Импульсные лазеры могут работать в нескольких режимах. В режиме свободной генерации импульс лагерного излучения самопроизвольно возникает после начала и прекращается после окончания импульса накачки. Поэтому длительность лазерного излучения в значительной мере определяется длительностью импульса накачки. Лазеры с относительно большой продолжительностью жизни верхнего уровня ( твердотельные и на СОг) могут работать в режиме так называемой модулированной добротности. С этой целью в ОР вводится элемент, мгновенно отпирающий ОР перед самым концом импульса накачки, благодаря чему удается накопить большую концентрацию на верхнем уровне и увеличить мощность импульса лазерного излучения в 103 - 10 раз и уменьшить длительность в Ю5 - 10е раз. [36]
 |
Экспериментальное исследование зависимости ширины импульса от расстройки резонатора 6L. ( По. [37] |
Хорна и др. [5.26, 5.27] представлена на рис. 5.15. Авторы измеряли функцию корреляции импульсов накачки и лазера. Так как длительность импульсов лазера на красителе мала по сравнению с длительностью импульсов накачки, то функция корреляции регистрирует форму импульсов накачки. [38]
Основную группу лазеров на твердых телах составляют лазеры на ионных кристаллах и стеклах. Основной метод возбуждения таких лазеров - оптическая накачка, наиболее характерный режим работы - импульсный. При этом, конечно, выбор исходных уравнений и численных значений величин для расчета существенно зависит от длительности импульсов накачки, гене рации и частоты их следования. Твердотельные лазеры, наиболее важными и типичными представителями Которых являются лазеры на рубине и активированных неодимом стеклах, возникли одними из первых. Их разработка, исследование и расчет продолжается уже свыше четверти века и многие проблемы можно считать решенными, а методы расчета хорошо разработанными. Однако формулировки общих задач и методов расчета на современном этапе развития представляются более сложными, чем в случае электроразрядных лазеров на газах. [39]
 |
Эволюция импульсов ВКР и накачки на трех групповых длинах для случая LD / LW 1000, LW / LNL 24, LW / LG 12. [40] |
Импульс накачки гауссовский, а форма стоксова затравочного импульса задана равенством (8.3.12) с мощностью P J 2 - 10 - 7 Вт. Используя нормировку (8.3.5) и (8.3.15), результаты, показанные на рис. 8.8, можно применять для различных длин волн и длительностей импульсов накачки. [41]
 |
Эволюция импульсов ВКР и накачки на трех групповых длинах для случая LD / LW 1000, LW / LNL 24, LW / LG 12. [42] |
Импульс накачки гауссовский, а форма стоксова затравочного импульса задана равенством (8.3.12) с мощностью Pffi 2 - 10 - 7 Вт. Используя нормировку (8.3.5) и (8.3.15), результаты, показанные на рис. 8.8, можно применять для различных длин волн и длительностей импульсов накачки. [43]
Вместо рассмотренной в предыдущем разделе синхронизации мод при модуляции внутренних потерь или оптической длины резонатора синхронизация мод может осуществляться путем модуляции усиления. Если длина резонатора лазера достаточно близка к длине резонатора лазера накачки или кратна ей, то при определенных условиях усиление оказывается модулированным с периодом, равным времени полного прохода резонатора. Как и при модуляции потерь, короткий импульс в этом случае формируется за промежуток времени, соответствующий максимальному усилению. Длительность этого импульса при оптимальных условиях может быть на два-три порядка короче длительности импульса накачки. Лазеры на красителях допускают в определенном диапазоне плавную перестройку частоты в области максимума спектра излучения. Это достигается введением в резонатор частотно-селективного оптического фильтра, в качестве которого могут быть использованы, например, эталон Фабри-Перо, фильтр Лио или призма. Ширина спектра пропускания этих фильтров, однако, не должна быть слишком мала, так как ее сужение может вызвать существенное увеличение длительности импульсов. По указанным причинам значение лазеров на красителях с синхронной накачкой в технике генерации пикосекундных и субпи-косекундных импульсов в последние годы все больше возрастает. По сравнению с лазерами на красителях с пассивной синхронизацией мод, которым посвящена следующая глава, синхронно накачиваемые лазеры имеют следующее преимущество: для перестройки частоты их излучения может быть использована полная спектральная ширина лазерного перехода, тогда как при пассивной синхронизации полоса перестройки дополнительно ограничивается спектром линии поглощения насыщающегося поглотителя. [44]
Вследствие исчезновения потенциального барьера электроны и дырки вливаются в смежные р - и n - области, где и рекомбинируют друг с другом, испуская квант электромагнитного излучения. Рекомбинация неравновесных носителей приводит к обеднению соответствующих зон. Процесс этот протекает весьма быстро, за время порядка 1Q - 11 - 10 - 12 сек. Такое перемещение носителей осуществляется за счет внешнего источника тока, называемого источником накачки. Длительность токового импульса накачки определяет длительность свечения р - / г-перехода. [45]
Страницы: 1 2 3 4