А-уран

Cтраница 1

Структура холоднообработанного а-урана. Видна полосчатость, возникшая в результате пластического течения. Металл прямого восстановления обжат одним ударом на 80 % при 640 С и закален в воду. Электрополировка в ортофос-форной кислоте. Поляризованный свет. XI00. [1]

Если а-уран после холодной обработки подвергнуть нагреву в а-области при температуре, близкой к температуре а - - превращения, то в металле идут процессы снятия напряжений, рекристаллизации и роста зерна. Несмотря на то, что эта структура внешне кажется исключительно однородной, ей далеко не всегда соответствует совершенно беспорядочная ориентировка кристаллитов. [2]

Рост кристаллов а-урана еще не совсем понятен. Он удлиняется в направлении b [010] и укорачивается в направлении а [100], тогда как в направлении с [001] остается неизменным. Первоначальные размеры не восстанавливаются при нагреве. Поскольку при низкой температуре рост усиливается ( измерения проводились при разных температурах вплоть до температуры жидкого водорода [413]), диффузионный механизм перемещения исключается. Гонзер х) высказал предположение, что материал переносится за счет фокусирующих столкновений и отложения дефектов вдоль границ. [3]

Механизм радиационного роста а-урана на основе представлений о направленной конденсации точечных дефектов в пиках смещения позволяет в качественной форме понять основные закономерности этого явления, наблюдаемые экспериментально. Так, резкое снижение радиационного роста а-урана для температур выше 200 - 300 С в модели Бакли [14] объясняется термически активированным распадом образующихся петель. Различие в скорости радиационного роста, наблюдаемое для холоднодеформированных ( большая плотность дефектов структуры) и отожженных образцов, сглаживается при р 10 -, что служит подтверждением уменьшения роли предварительно существующих стоков в процессах улавливания дефектов, когда плотность петель, вводимых облучением, достигнет насыщения. [4]

Ряд замечательных особенностей имеет а-уран: во-первых, исключительная анизотропия а-урана в отношении механических свойств и теплового расширения, во-вторых, своеобразное поведение а-урана под облучением. Под влиянием такого облучения монокристаллы а-урана растут: при выгорании 0 001 атомов размеры монокристалла по оси с увеличиваются на 40 %, а по оси а - соответственно уменьшаются. Все это искажает форму изделий из а-урана. [5]

Вследствие довольно необычной структуры а-урана возникают затруднения при пластической деформации металла. Они имеют большое практическое значение при использовании металла в качестве горючего. Кроме того, проблема деформации урана представляет большой интерес в связи с волнистыми слоями атомов, ковалентной связью и анизотропией а-фазы. [6]

Экспериментальные определения удельного веса а-урана дают значения более низкие, чем значения, рассчитанные из рентгенострук-турных данных, из-за присутствия примесей и загрязнений, особенно углерода. [7]

Экспериментальные определения удельного веса а-урана дают значения более низкие, чем значения, рассчитанные из рентгено-структурных данных, благодаря присутствию примесей и загрязнений, особенно углерода. [8]

Влияние скорости деления на радиационный рост а-урана, При низких температурах облучения ( ниже 300 С) опубликован ные данные свидетельствуют об отсутствии заметного влияния скорости деления на коэффициент радиационного роста урана. Так, согласно экспериментальным данным, приведенным в работе [14], изменение скорости деления на два порядка величины в интервале 75 - 250 С практически не изменяет величину установившегося значения коэффициента радиационного роста урановых образцов. [9]

Путем металлографического анализа легко выявить структуру а-урана, подвергнутого пластической деформации в интервале высоких температур а-области. [11]

Расположение атомов волнистыми слоями, типичное для кристалли-структуры а-урана. [12]

Среди - структур других металлов ромбическая сингония а-урана является уникальной. В результате этого образование твердых растворов с другими металлами, которые имеют обычные структуры, ограничено. [13]

Зависимость плотности дислокационных петель в уране, образующихся в результате облучения, от глубины выгорания.| Изменение коэффициента радиационного роста G0f0 с глубиной выгорания Р при температуре облучения около 40 С. [14]

Механизм, контролирующий образование дислокационной сетки в а-уране при нейтронном облучении, неясен. Хотя упругое взаимодействие петель должно способствовать размещению петель одинаковой природы рядом [34], сливаться, по мнению Бакли, могут только разноименные петли, если температура облучения такова, что консервативное переползание петель невозможно. [15]

Страницы: 1 2 3 4