Cтраница 3
Если, таким образом, нам известно ее значение для какого-нибудь одного угла падения и для одного определенного азимута поляризации, то это же самое значение она будет иметь и при всяком другом угле падения и при другой поляризации. Но в том частном случае, когда направление колебаний луча лежит в плоскости падения и луч падает на поверхность раздела под углом, равным углу поляризации, pv 0 и р, 0 ( 4, § 9а); следовательно, правая часть рассматриваемого уравнения равна единице. [31]
На чертежах направления колебаний лучей о и е всюду обозначены черточками и точками. Направления колебаний луча о везде перпендикулярны к оси, а колебания луча е составляют с осью различные углы. Во всех трех случаях луч е не выходит из плоскости падения. [32]
Если фотопленка неподвижна и тока в гальванометре нет, то луч света зарегистрируется на пленке в виде точки. Если в рамке гальванометра протекает переменный ток, а пленка неподвижна, то колебания луча света дадут на пленке линию, пропорциональную двойной амплитуде тока в рамке. Для регистрации формы тока в рамке фотопленку приводят в равномерное движение. [33]
Так как показатель преломления воздуха ( п - 1 00029) меньше показателя преломления вещества пленки ( па 1 4), который в свою очередь меньше показателя преломления стекла ( па1 5), то в обоих случаях отражение происходит от среды оптически более плотной, чем та среда, в которой идет падающий луч. Поэтому фаза колебания луча ASt при отражении в точке А изменяется на л рад и точно так же на it рад изменяется фаза колебаний луча ВС52 при отражении вточке В. [34]
Решение этой задачи объясняет явление миража. Показатель преломления воздуха над пустыней имеет максимум на некоторой высоте, так как в более высоких и в более низких горячих слоях воздух более разрежен, а показатель преломления обратно пропорционален скорости. Колебания луча вблизи слоя с максимальным значением показателя преломления и воспринимаются как мираж. [35]
Решение этой задачи объясняет явление миража. Показатель преломления воздуха над пустыней имеет максимум на некоторой высоте, так как в более высоких и в более низких ( горячих) слоях воздух более разрежен, а показатель преломления обратно пропорционален скорости. Колебания луча вблизи слоя с максимальным значением показателя преломления и воспринимаются как мираж. [36]
Пусть два николя I и II перекрещены и не пропускают света ( рис. 168); поместим между ними слой раствора сахара. Плоскость колебаний луча, падающего на николь II, уже не будет перпендикулярна его главному сечению; через николь II будет частично проходить свет. [37]
Электромагнитные колебания естественного света происходят во всех плоскостях, перпендикулярных к направлению луча. Кристаллическая решетка обладает способностью пропускать лучи только определенного направления. По выходе из кристалла колебания луча совершаются только в одной плоскости. Луч, колебания которого находятся в одной плоскости, называется поляризованным. Плоскость, в которой происходят колебания, называется плоскостью колебания поляризованного луча, а плоскость, перпендикулярная к ней - плоскостью поляризации. Поляриметрический метод анализа основан на изучении поляризованного света. [38]
Электромагнитные колебания естественного света происходят во всех плоскостях, перпендикулярных к направлению луча. Кристаллическая решетка обладает способностью пропускать лучи только определенного направления. По выходе из кристалла колебания луча совершаются только в одной плоскости. Луч, колебания которого находятся в одной плоскости, называется поляризованным. Плоскость, в которой происходят колебания, называется плоскостью колебания поляризованного луча, а плоскость, перпендикулярная к ней, - плоскостью поляризации. Поляриметрический метод анализа основан на изучении поляризованного света. [39]
Оптические свойства кристаллов тетрагональной, гексагональной и тригональной сингонии выражаются одноосной индикатрисой в форме эллипсоида вращения. С осью вращения эллипсоида совпадает направление оптической оси и главной оси симметрии кристаллов - оси с. У оптически положительных кристаллов в этом направлении происходят колебания луча Ng, у оптически отрицательных1 - Np. Благодаря одинаковому характеру ориентировки оптической индикатрисы кристаллы этих трех сингонии оптически не различимы. [40]
Одним из характерных свойств светлых нефтяных погонов является их способность вращать плоскость поляризации линейно поляризованного луча света. Как известно, в поляризованном лучг колебания происходят только в одной плоскости, при этом плоскость поляризации перпендикулярна плоскости, в которой происходят колебания луча. Большинство нефтей имеет правое вращение и только из некоторых выделены наряду с правовращающими и левовращающие фракции ( например, нефти о. [41]
Уравнения ( 48), ( 36) определяют одну и ту же величину у. Задание локальных неоднородностей с помощью - функций ведет к тому, что в этом случае частотный спектр F ( x имеет бесконечную ширину. Если рассматривать F ( x) с ограниченным спектром, то тогда необходимо, чтобы ширина его была достаточно велика, что соответствует случаю, когда эффективная толщина локальной неоднородности много меньше периода колебаний луча. Для выполнения условия К 1 необходимо: 1) 5-образность какой-либо производной F ( x), что означает присутствие большого числа гармоник в спектре F ( x; 2) периодичность ( почти периодичность) F ( x) с частотой Q C q 3) достаточно большая нелинейность. [42]
Например, фиолетовые лучи имеют большую энергию, чем красные. В электромагнитном спектре ( см. рис. 30) наибольшей энергией обладают у-лучи, наименьшей - радиоволны. Величину кванта энергии ( Е в эргах) для любого электромагнитного излучения можно вычислить из соотношения E hv, где h - квант действия ( 6 62 10 - 27 эрг-сек) и v - частота колебаний луча. Квантовая теория подтверждена обширным опытным материалом и является в настоящее время общепринятой. [43]
Например, фиолетовые лучи имеют большую энергию, чем красные. В электромагнитном спектре ( см. рис. 111 - 11) наибольшей энергией обладают у-лучи, наименьшей - радиоволны. Величину кванта энергии ( Е в эргах) для любого электромагнитного излучения можно вычислить из соотношения Е / iv, где h - квант действия ( 6 63 - Ю 27 эрг-с или 6 63 - 10 - 34 Дж-с) и v - частота колебаний луча. Квантовая теория подтверждена обширным опытным материалом и является в настоящее время общепринятой. [44]
У естественного монохроматического светового луча колебания наблюдаются во всех плоскостях, перпендикулярных к его направлению. Некоторые кристаллы ( например, исландский шпат - прозрачная разновидность кальцита СаСО3) способны пропускать колебания, происходящие только в одной плоскости. Такие лучи называются поляризованными. Плоскость, в которой совершаются колебания луча, называется плоскостью колеба ни я поляризованного луча, а перпендикулярная к ней - плоскостью поляризации. [45]