Cтраница 1
Колебания штампа на слое с переменными по глубине характеристиками. [1]
Колебания штампа на слое с переменными по глубине характеристиками / / Изв. [2]
Если рассматривать колебания массивного штампа, то, как отмечено в работе [97], для однородного волновода в интервале ( О, Г р), где Г р частота отпирания волновода, может наступить неограниченное возрастание амплитуды колебаний штампа, т.е. возникнет В-резонанс. Ниже будет показано, что в рассматриваемой задаче для периодической кусочно-однородной полосы эти резонансы возникают на тех интервалах частот, где волновод заперт, причем такие интервалы чередуются с интервалами, где волновод открыт и нет В-резонансов. [3]
В случае колебаний штампа на поверхности преднапряженного слоя, функции К - являются аналитическими в комплексной плоскости и имеют на вещественной оси конечное, зависящее от частоты, количество нулей и полюсов. [4]
Интегральные уравнения задачи о колебаниях штампа на поверхности полосы периодической структуры / / Современные проблемы механики контактных взаимодействий: Тезисы докл. [5]
Настоящий раздел посвящен исследованию особенностей колебания прямоугольного штампа на поверхности преднапряженного слоя. В пространственной постановке исследуется влияние геометрических параметров ( отношение длины к ширине) штампа на информативность контроля изменения НДС по изменению амплитуды колебаний штампа. [6]
Основная особенность динамических задач о колебании штампов на поверхности среды заключается в том, что Q ( 0, лг) - усилие, возникающее при смещении штампа ( реакция среды), отличается от главного вектора внешних сил, приложенных к штампу. [7]
Далее остановимся на исследовании резонансных режимов колебаний штампа, при которых влияние начальной деформации на амплитуду его колебаний проявляется наиболее сильно. [8]
Влияние неоднородности свойств слоя на амплитуду колебаний массивного штампа иллюстрируют рис. 7.2.8 и 7.2.9. Цифрами 2, 3, 2 и 3 на рис. 7.2.8 и 7.2.9 отмечены кривые и, рассчитанные для соответствующих видов неоднородности с аналогичными номерами, представленных на рис. 7.2.1, в низкочастотном ( до первой критической частоты - рис. 7.2.8) и в высокочастотном ( рис. 7.2.9) диапазонах. [9]
Известно, что проблемы, связанные с колебаниями штампов на упругих телах, сложнее соответствующих статических задач, а также родственных задач теории колебаний электромагнитных волн. Причины этого, в частности, кроются в наличии двух независимых скоростей распространения упругих волн и в более сложной форме записи граничных условий. Однако, несмотря на эти трудности, с помощью метода парных уравнений оказывается возможным построить эффективное решение задач о вертикальных колебаниях гладкого жесткого штампа, лежащего на полуплоскости и полупространстве. [10]
Среди задач со смешанными граничными условиями наиболее просто исследуются колебания полубесконечного штампа, расположенного на полупространстве. [11]
Графики иллюстрируют существенное влияние этого параметра на величину амплитуды колебаний штампа и их затухания, а также на величину частоты колебаний штампа на упругом полупространстве. [12]
При конкретном виде напряженного состояния изменение амплитуды и фазы колебаний массивного штампа ( при фиксированной массе) прямо пропорционально величине начальных напряжений. [13]
В § 6.2 рассмотрена задача теории упругости Р об установившихся антиплоских колебаниях штампа на поверхности полосы с продольной кусочно-однородной периодической структурой механических характеристик. Отрезок волновода, соответствующий минимальному периоду изменения свойств, может состоять из любого количества однородных областей ( прямоугольников) с различными механическими параметрами. Построено интегральное уравнение задачи и построено его решение методом больших А. Показано, что на интервалах запирания волновода ядро интегрального уравнения действительнозначно. [14]
Развиваемый здесь метод является существенным обобщением метода, разработанного для задачи об антиплоских колебаниях штампа. [15]