Cтраница 2
Поставить краевую задачу о малых продольных колебаниях однородного упругого стержня, находящегося в среде без сопротивления, если один его конец закреплен жестко, а другой испытывает сопротивление, пропорциональное скорости. [16]
Формула (2.52), дающая представление малых продольных колебаний упругого стержня в виде суммы бесконечного ряда, позволяет высказать ряд физически важных соображений об этих колебаниях. [17]
Все сказанное о колебаниях струн при известных условиях справедливо и для продольных колебаний упругого стержня. [18]
Все сказанное о колебаниях струн при известных условиях справедливо и для продольных колебаний упругого стержня. Если оба конца стержня закреплены, то они находятся в таких же условиях, как и концы струны. Поэтому к такому закрепленному стержню относится все, что было сказано относительно струны. Если концы стержня не закреплены или закреплен только один его конец, то картина получается уже не такой, как для струны. Мы ее рассмотрим позднее с несколько иной точки зрения. [19]
Сформулировать задачу об электрических колебаниях в проводе, аналогичную задаче о продольных колебаниях однородного упругого стержня, один конец которого закреплен жестко, а другой свободен. [20]
Сформулировать задачу об электрических колебаниях в проводе, аналогичную задаче о продольных колебаниях однородного упругого стержня, один конец которого закреплен жестко, а другой свободен. [21]
Выражение для е показывает замечательную аналогию между распространением электричества в проводе и распространением волны в натянутой струне или продольными колебаниями упругого стержня. [22]
Уравнение (2.28) называется волновым уравнением. Оно получено при рассмотрении малых продольных колебаний однородного упругого стержня. [23]