Cтраница 3
Чем меньше сопротивление R контура, тем меньше з а-т у х а н и е колебаний и тем точнее совпадают по времени моменты прохождения тока через нуль с моментами наибольших значений напряжения на конденсаторе. Для выяснения ряда основных закономерностей мы уже неоднократно обращались выше к идеальной колебательной системе, в которой отсутствуют потери энергии. Как мы помним, свободные незатухающие колебания называются в этом случае собственными. [31]
Чем меньше сопротивление контура R, тем меньше з а-т у х а н и е колебаний и тем точнее совпадают по времени моменты прохождения тока через нуль с моментами наибольших значений напряжения на конденсаторе. Для выяснения ряда основных закономерностей мы уже неоднократно обращались выше к идеальной колебательной системе, в которой отсутствуют потери энергии. Как мы помним, свободные незатухающие колебания называются в этом случае собственными. [32]
До сих пор мы основывались на предположении о том, что у каждого вещества имеется только одна характерная для него циклическая частота со0 свободных колебаний оптических электронов. В действительности, как показывают опыты, при прохождении света сквозь любое газообразное вещество наблюдается целый ряд1 характерных для этого вещества линий поглощения. Следовательно, каждое вещество характеризуется определенным набором различных циклических частот Ось. Поэтому в классической теории дисперсии света вводится предположение о том, что каждый атом ( или молекулу) вещества можно рассматривать как систему гармонических осцилляторов - заряженных частиц с различными эффективными зарядами qk и массами mh, совершающих свободные незатухающие колебания с циклическими частотами Юоь - Под действием электрического поля световой волны все эти осцилляторы совершают вынужденные колебания и вносят свой вклад в поляризацию вещества, а следовательно, и в выражение для его показателя преломления. [33]