Поперечное оптическое колебание

Cтраница 1

Различные типы колебаний в ге-терополярном кристалле типа каменной.| Связь между частотой v и величиной разности фаз 9 Для оптических ( 1 и акустических ( 2 колебаний. [1]

Поперечные оптические колебания могут возникнуть в решетке, состоящей из ионов пли дпполышх молекул. Чем меньше различие масс положительного и отрицательного ионов, тем сильнее выражен минимум частоты оптических колебаний. При равенстве масс обоих ионов минимальная частота оптических колебаний при ср тг совпадает с максимальной частотой акустических колебаний при том же значении ср. [2]

Поперечные оптические колебания могут возбуждаться в кристалле не только тепловым движением, но инфракрасными электромагнитными волнами. Длина инфракрасных волн, соответствующих максимальной частоте колебаний ионов v Ю13 гц, выражается десятками микронов, а междуатомные расстояния немногими ангстремами, что составляет лишь 10 - - 5 длины волны. Поэтому разность фаз оптических колебаний соседних ионов, возбуждаемых светом, весьма мала. Ионная кристаллическая решетка поглощает в области тех частот, которые соответствуют малым ср или сравнительно длинным волнам. [3]

Поперечные оптические колебания могут возникнуть в решетке, состоящей из ионов или дипольных молекул. Частота этих колебаний мало меняется с увеличением разности фаз между двумя ближайшими зарядами; сначала она несколько уменьшается, достигая минимума при 9 - - Чем меньше различие масс положительного и отрицательного ионов, тем сильнее выражен минимум оптических частот. [4]

Связь между частотой v и величиной разности фаз ер для оптических ( / и акустических ( 2 колебаний. [5]

Поперечные оптические колебания могут возбуждаться в кристалле не только тепловым движением, но и инфракрасными электромагнитными волнами. Длина инфракрасных электромагнитных волн, соответствующих максимальной частоте колебаний ионов vmax: 1013 гц, выражается десятками микронов, а междуатомные расстояния немногими ангстремами, составляющими лишь 10 - 5 длины волны. Поэтому разность фаз, возбуждаемых светом оптических колебаний соседних ионов, весьма мала. Ионная кристаллическая решетка поглощает в области тех частот, которые соответствуют малым 9 или сравнительно длинным волнам. [6]

Свет поглощается поперечными оптическими колебаниями решетки. Колебания решетки проявляются в спектре отражения в виде остаточных лучей. [7]

Благодаря кубической симметрии длинноволновые поперечные оптические колебания имеют ту же предельную частоту, что и акустические колебания, Из экспериментальных кривых видно, что в реальном кристалле вырождение снимается. [8]

Поляритон - квазичастица, описывающая связанные между собой фонон поперечных оптических колебаний и фотон, имеющие почти одинаковые энергии и волновые векторы. [9]

V акустических колебаний, из которых 2N - поперечные и N - продольные; 2) 2N поперечных оптических колебаний и N продолг. Каждый из перечисленных типов колебаний создает флуктуации плотности или электрического поля в кристалле, вызывающие в той пли иной степени рассеяние электронов. Тот же механизм рассеяния восстанавливает равновесие, приближая функцию распределения скоростей электронов к ее нормальному виду. Наибольшие электрические поля в ионных кристаллах и наибольшие изменения плотности в значительных объемах создают продольные колебания, которые поэтому сильнее снижают подвижность электронов в теле. [10]

Представление о возможностях метода могут дать приведенные в табл. 3.3 и на рис. 3.7 данные по изменению частот поперечных оптических колебаний некоторых галогенидов щелочных металлов. [11]

Основные параметры мягкой моды в сегнетоэлектриках и близких к ним кристаллах. [12]

Главным в этой теории является представление о фазовом переходе в пара-электриках смещения как о потере устойчивости кристалла относительно одного из поперечных оптических колебаний. [13]

Частота ve равна ( e / e) 1 / 2v0, где v0 - частота остаточных лучей, соответствующая поперечным оптическим колебаниям приК0; е - высокочастотная диэлектрическая проницаемость. В неполярных кристаллах величина а незначительна в силу малости е - е, однако в полярных кристаллах она может принять значения лишь немногим меньше единицы. Значительно более сложный расчет Лоу и Пайнса проведен в приближении, когда а1, однако при этом не получено явного выражения для времени релаксации, за исключением области низких температур. [14]

Борн и Блэкман [10] показали, что спектр поглощения полярного кристалла должен содержать не только полосы поглощения, соответствующие основной частоте поперечных оптических колебаний и ее гармоникам, но также и другие полосы, обусловленные комбинационными частотами. [15]

Страницы: 1 2