Поперечное оптическое колебание

Cтраница 2

Совокупность всех собственных колебаний 2N атомов гетерополярной решетки, если ее рассматривать как функцию разности фаз между соседними ионами или - что сводится к тому же - как функцию обратной длины стоячих волн, распадается на ряд ветвей: 1) 3N акустических колебаний ( не создающих электромагнитных волн), из которых 2N - поперечные и N-продольные; 2) IN поперечных оптических колебаний и N продольных поляризационных. [16]

Для конкретного случая продольных оптических колебаний равенство (9.27) определяет электростатическое электрон-фо-нонное взаимодействие, которое оказывается основным видом взаимодействия в ионных кристаллах. Взаимодействие с поперечными оптическими колебаниями значительно слабее. Имеется также электростатическое взаимодействие с акустическими колебаниями, как продольными, так и поперечными, которое можно рассчитать, исходя из поляризации, возникающей при пьезоэлектрическом эффекте. [17]

В ионных кристаллах излучение соответствующей частоты может сильно взаимодействовать с поперечными оптическими колебаниями решетки. Основной вид оптических колебаний обусловливает появление пика отражения остаточных лучей в далекой инфракрасной области спектра. [18]

Смещение иона калия в кристалле K. CI. На соседних к калию ионах изображены только те орбитали р-типа, которые параллельны радиус-вектору межатомного расстояния. При смещения иона калия происходит не только. перемещение заряда калия, но также перенос электрона с иона хлора, находящегося справа от него, иа ион хлора, расположенный слева. [19]

Перейдем теперь к обсуждению вопроса, более важного с физической точки зрения, а именно обсудим локальный электрический дидольный момент, который возникает при смещении некоторого иона из положения равновесия на величину вектгра и. Из формулы (9.22) видно, что ет связано неш средственно с наблюдаемым расщеплением частот продольных и поперечных оптических колебаний, так что эта величина позволяет провести прямое сравнение с экспериментом. [20]

Эта схема значительно лучше, чем использовавшаяся ранее процедура разбиения зоны Бриллюэна на отдельные части. Брил-люэ на и характерной частоте оптического колебания ( в качестве этой частоты мы можем - взять значение частоты поперечного оптического колебания при й0), Именно поэтому d6e указанные частоты приведены в табл. 9.1. Таким образом, разумным приближением является замена всего колебательного спектра: 2JVP колебаниями с частотой поперечного акустического колебания и 4NP колебаниями с характерной частотой оптического колебания. [21]

Условия прямого взаимодействия электромагнитных и упругих волн выпол - шо няются в точке Р ( фиг. ОР ( ( 0се - 1 / 2а) электромагнитных волн, так как в этой точке одинаковы и длины волн, и частоты обоих типов волн. Более того, плоские электромагнитные волны - поперечные и точка Р находится на ветви поперечных оптических колебаний ТО. [22]

Страницы: 1 2