Cтраница 3
Гармонические колебания являются наиболее простым и вместе с тем наиболее важным видом колебательного движения, так как тригонометрические функции синус и косинус представляют собой простейшие периодические функции. [31]
Гармонические колебания изображаются графически методом вращающегося вектора амплитуды, или методом векторных диаграмм. [32]
Гармонические колебания - колебания, при которых физическая ( или любая другая) величина изменяется с течением времени по синусоидальному закону: x Acos ( ( ut q), где х - значение колеблющейся величины в данный момент времени ( для механических гармонических колебаний, например, смещение или скорость, для электрических гармонических - напряжение или сила тока), Л - - амплитуда колебаний, ю - угловая частота колебаний, ( к1 - - ф) - фаза колебаний, ф - начальная фаза колебаний ( см. с. Гармонические колебания занимают среди всех колебаний особое MCCYO, так как гармонические колебания - единственный вид колебаний, форма которых не искажается при прохождении через любую линейную систему. [33]
Гармонические колебания могут быть также затухающими. При этом амплитуда колебания постоянно уменьшается в связи с наличием сопротивления, оказываемого средой колеблющемуся телу. При большом сопротивлении среды затухающие колебания перестают быть гармоническими и даже периодическими, приобретая апериодический характер. Такие колебания называются толчкообразными. [34]
Гармоническое колебание от источника сигнала Гт поступает на модулятор М, где модулируется низкочастотным периодическим. Сигнал на выходе модулятора представляет собой высокочастотное колебание, амплитуда которого изменяется во времени от Umm до UMSLKC по закону модулирующего напряжения. [35]
Гармонические колебания для углов поворота имеют вид аа0 угла йеверета. [36]
Гармонические колебания (57.11), будучи представленными в виде (57.10), составляют ее действительную часть. [37]
Гармоническое колебание полностью характеризуется частотой, амплитудой и начальной фазой. Частота зависит от физических свойств системы. [38]
Гармонические колебания представляют особый интерес не только в силу простоты их аналитического представления, но в первую очередь потому, что эта форма движений наиболее обычна для колебательных процессов в системах с постоянными параметрами и чрезвычайно часто встречается в реальных процессах, изучаемых в физике и в технических дисциплинах. [39]
Гармоническое колебание с частотой рг 1 / Г называется первой ( основной) гармоникой, гармонические колебания с кратными ей частотами ( Fn nF) - высшими гармониками. Величина а0, являющаяся средним за период значением функции s ( /), называется постоянной составляющей. [40]
Гармонические колебания - Тригонометрические функции используются для описания колебательных процессов. [41]
Гармонические колебания возникают при действии на материальную точку 771 силы X, направленной к положению равновесия и пропорциональной отклонению х от этого положения. [42]
Гармонические колебания в чистом виде наблюдаются редко, поэтому обычно используется обобщенное понятие периодических колебаний, так называемые полигармонические процессы. [43]
Гармонические колебания, частоты которых различны ( ( иа Ф о), ), некогерентны, так как разность их фаз ( и2 - со) t - - ( ф2 - - ( pi) непрерывно изменяется с течением времени. При наложении таких колебаний получаются негармонические результирующие колебания. Векторы амплитуд А, и А2 складываемых колебаний ( рис. 27.8) вращаются с разными угловыми скоростями, так что построенный на них параллелограмм непрерывно деформируется, а его диагональ вектор А результирующих колебаний изменяется по длине и вращается с переменной угловой скоростью. [44]
Гармонические колебания на вход объекта подаются путем перемещения регулирующего органа по синусоидальному закону. [45]