Простое колебание

Cтраница 1

Наиболее простые колебания - гармонические - возникают в том случае, когда восстанавливающая сила прямо пропорциональна отклонению точки от данного центра. [1]

Эти простые колебания, как говорят, составляют спектр сложного колебания. [2]

Эти простые колебания происходят только в том случае, если г много меньше радиуса сглаженного диска и г также много меньше характерного масштаба изменения плотности по вертикали. Если это ие так, то необходимы более подробные модели для р и ф ( см. пример в гл. Более того, подробные модели необходимы также, если распределение плотности вблизи плоскости настолько нерегулярно, что это нарушает устойчивость орбит в этой области; примером служат деформированные диски. Если поле тяготения в высокой степени симметрично вблизи г 0, можно воспользоваться уравнением (60.9), чтобы оценить локальную плотность р0 вблизи плоскости галактики из наблюдений. Для этого требуется дополнительное уравнение, описывающее силу. Простейшая оценка получается для модели, в которой движение объектов, составляющих диск, описывается бес-столкновительным уравнением Болышана ( гл. [3]

Число простых колебаний равно не числу движущихся тел, но числу независимых переменных. Впрочем, это отмечает и сам Лагранж вначале параграфа. [4]

Если какого-либо простого колебания, намеченного в общей формуле ( 129), в данной волне вовсе не встречается, то соответствующая ему амплитуда сама собою получается равною нулю. [5]

В них используются не только простые колебания типа сжатие - растяжение кварцевых пластинок по длине, ширине или толщине, но также изгибные, крутильные или сдвиговые колебания сложных по конструкции резонаторов. [6]

Координаты ядер трехатомной молекулы с симметрией C3v Оси. 1 2 3 направлены на читателя из плоскости рисунка и не изображены. [7]

Таким образом, имеется одно простое колебание и одно двукратно вырожденное. У трехатомной молекулы все три нормальных колебания происходят в плоскости молекулы. Простое колебание - аксиально симметричное: все три атома удаляются от центра треугольника с одинаковой скоростью. Двукратно вырождены те колебания, в которых два атома движутся навстречу третьему. Всего таких колебаний три, но только два из них линейно независимы. [8]

Применяемые иногда для гармонических составляющих термины простое колебание или простая составляющая имеют смысл лишь постольку, поскольку в качестве ортогональной системы функций, как в данном случае, выбраны косинусы и синусы кратных дуг. Если бы разложение происходило по другой системе ортогональных функций, то простыми были бы эти последние, а не косинусы и синусы. [9]

Действительно, будем отсчитывать время от начала любого простого колебания. [10]

Заметим, что половину полного колебания называют простым колебанием, например, движение маятника от одного крайнего положения до другого. [11]

Период Т колебаний маятника равен двойной продолжительности т простого колебания, которое в свою очередь на основании сказанного выше равно двойной продолжительности TJ полуколебания. [12]

Нужно заметить, между прочим, что интервал простого колебания, скажем, например, AS BS, не делится моментом прохождения точки через полюс О пополам. [13]

При вычислении энтропии по смещению, вращению и простым колебаниям атомов разница между вычисленной и экспериментальной величинами относится на счет внутреннего вращения и найденное таким образом значение позволяет оценить высоту энергетического барьера. [14]

Если для луча, падающего на пластинку, примем простое колебание по закону синуса и положим О А a sin cot, то получим 0В а cos а sincoZ; ОС - a sin а sin oaf. После прохождения через пластинку один луч запоздает относительно другого и мы будем иметь OB a cos a sin 0 1; ОС я sin а sin ( atti - у), где у - ра. [15]

Страницы: 1 2 3 4