Cтраница 1
Ионно-звуковые колебания при таких частотах представляют собой колебания ионов относительно электронов, которые могут считаться равномерно распределенными. [1]
Для ионно-звуковых колебаний энергия m0L / 2 много меньше Mvli / 2 так как ионы и электроны движутся с примерно равными скоростями. [2]
Рассмотрим, как модифицируются ионно-звуковые колебания в случае, когда плазма помещена в магнитное поле. [3]
Если учесть слабое затухание ленгмюровских и ионно-звуковых колебаний, можно определить пороговое значение амплитуды в.ч. - волны Е о, при котором начинает возбуждаться неустойчивость. [4]
Как ленгмюровские, так и ионно-звуковые колебания существуют лишь при условии, что их фазовая скорость со / А: значительно превосходит тепловую скорость, соответственно, электронов или ионов. В противном случае волны начинают затухать даже в отсутствие столкновений. Ландау, возникает благодаря взаимодействию волны с резонансными частицами, имеющими скорость, близкую к фазовой скорости волны. [5]
Согласно формуле (30.5) фазовая скорость ионно-звуковых колебаний всегда мала по сравнению с тепловой скоростью электронов. [6]
ВЧ-давления, уже не совпадают с ионно-звуковыми колебаниями. [7]
Эта область как раз соответствует фазопьш скоростям слабо затухающих ионно-звуковых колебаний плазмы. [8]
Автомодуляционный режим линейного пучково-плазменного усилителя СВЧ-колебаний, вызванный возбуждением ионно-звуковых колебаний в плазме / / Изв. [9]
Таким образом, в результате воздействия на плазму циклотронной волны появляется спектр ионно-звуковых колебаний. Энергия этих волн начинает нарастать от начальной энергии шумов, фазы которых хаотические, поэтому за время, довольно малое по сравнению со временем циклотронного нагрева, в плазме образуются два широких пакета волн с частотами со5 и сог. Взаимодействуя между собой, эти два пакета волн могут рождать циклотронные волны, но уже с частотами, отличными от первоначальной, и тем самым уширять спектр монохроматической волны. [10]
Если пренебречь нелинейными членами, то сразу получаются дисперсионные соотношения для электромагнитной волны и ионно-звуковых колебаний. [11]
Поэтому для объяснения механизма колебательной неустойчивости в экспериментах [43] предположим, следуя [26], чтр ионно-звуковые колебания раскачиваются пучком вторичных электронов, эмитируемым поверхностью металла. [12]
Из рассмотрения, проведенного в предыдущем параграфе, вытекает, что в условиях сильной неизотермичности плазмы ионно-звуковые колебания существенно видоизменяют интеграл столкновений электронов с электронами. Это позволяет ожидать значительного влияния ионного звука и на коэффициенты переноса. [13]
Уже на этом простом примере видна ограниченность гидродинамической модели плазмы: приходится, опираясь на кинетику, формулировать условие существования ионно-звуковых колебаний Те Tt. Что касается инкремента неустойчивости, то измерить его обычно трудно: плазменные частоты довольно высоки, поэтому неустойчивые колебания достаточно быстро достигают нелинейного режима. [14]
Рассмотрим теперь более подробно случай Е С Ес, когда убегающих электронов нет, и к дополнительному сопротивлению может приводить лишь раскачка ионно-звуковых колебаний неизотермической плазмы. [15]