Cтраница 2
В принципе, в связанном с ионами члене можно было бы оставить kvTi, но, из-за кинетических эффектов, как показано ниже, ионно-звуковые колебания сильно затухают, когда их фазовая скорость сравнима с тепловой скоростью ионов. [16]
В условиях сильной неизотермичности оказывается весьма большой интенсивность ионно-звуковых колебаний, что и является фактической причиной полученного эффекта изменения коэффициентов переноса. [17]
В условиях сильной неизотермичности оказывается весьма большой интенсивность ионно-звуковых колебаний, что и является фактической причиной полученного эффекта изменения коэффициентов переноса. [18]
В действительности трудно себе представить, чтобы ток, протекающий вдоль оси х, возбуждал ионно-звуковые колебания вдоль оси у. Поэтому введен предельный угол Э0, такой, что при 990 ионно-звуковых волн нет. Эти электроны диффундируют в пространстве скоростей. Так как волны существуют в конусе с углом раствора порядка 29 0, то и диффузия в пространстве скоростей происходит в некотором Конусе. [19]
И в той, и в другой установках уход частиц сопровождается колебаниями тока и напряжения обхода, и это естественно подсказывает, что причину утечки частиц нужно искать в колебаниях плазмы. В работе Берн-штейна и других [4] было показано, что в условиях омического нагрева холодной плазмы возбуждаются ионно-звуковые колебания, которые, по мнению авторов этой статьи и Спитцера [5], могут привести к усиленной диффузии частиц. [20]
В целом ряде случаев зависимость частоты плазменных колебаний значительно менее существенна, чем соответствующая зависимость инкремента. Такое положение обусловлено тем, что частоты плазменных колебаний определяются сравнительно медленно изменяющимися параметрами, определяющими распределения частиц. Так, в случае электронных ленгмюровских и в случае ионно-звуковых колебаний частоты плазменных колебаний являются плавными функциями плотности числа частиц и их температуры. [21]
Как известно, из-за дальнодействующего характера сил между заряженными частицами релаксационные процессы в плазме часто принимают форму коллективных эффектов, связанных с возбуждением колебаний. В частности, такого рода эффекты могут иметь место при протекании электрического тока через полностью ионизованную плазму. В условиях, когда электронная температура Те значительно превосходит ионную Tj, при протекании тока достаточно большой величины возможна раскачка ионно-звуковых колебаний. В отсутствие магнитного поля ( точнее, при Н ( 4: ктес2по) 12, где по - плотность электронов) присутствие шумов с уровнем всего лишь на один-два порядка выше теплового заметно увеличивает эффективную частоту электрон-ионных столкновений. Это связано с тем, что взаимодействие незамагничен-ных электронов с медленными колебаниями имеет характер упругого рассеяния, при котором быстро теряется направленная скорость. [22]
Поэтому ионы только рассеивают волны, но не поглощают их. Число волн при этом сохраняется, а ионно-звуковые шумы, созданные в какой-то определенной области - пространства, перекачиваются в длинноволновую область. При этом, в отличие от ленгмюровских шумов, полная энергия волн убывает. Ионно-звуковые колебания движутся с меньшей фазовой скоростью и в этом отношении как бы тяжелее ленгмюровских шумов. [23]
Полученные результаты хорошо подтверждаются экспериментальными результатами по иследованию хаотической генерации в плазменных ЛБВ-генераторах. В работах [44, 76] представлены спектры хаотических сигналов в ЛБВ-генераторе, которые отличаются сильной однородностью в отличие от аналогичных вакуумных устройств. Частотный диапазон таких колебаний меняется в зависимости от мощности СВЧ-излуче-ния: от десятков кГц при относительно малых мощностях, до десятков МГц при больших мощностях. Первый диапазон хорошо согласуется с диапазоном ионно-звуковых колебаний, второй - с магнитозвуковы-ми колебаниями. [24]
В случае неустойчивости электронного пучка собственные колебания были ленг-мюровскими, фазовая скорость которых может быть достаточно большой, так как частота их постоянна. Что касается ограничения снизу, то, разумеется, скорость cos 0 должна быть больше тепловой скорости ионов. Это ограничение непосредственно не следует из уравнений, так как мы пренебрегли ионной температурой. Если скорость пучка и намного превышает скорость ионно-звуковых колебаний, то возбуждаться будут преимущественно волны, распространяющиеся почти перпендикулярно направлению скорости пучка. [25]
В другой - томсоновским рассеянием излучения в фотосфере. Если механизм работает, то возбуждаемые флуктуации могут быть в принципе зарегистрированы, что и позволит сделать выбор. В работе Томозова [1976] рассматривается действие плазменных механизмов усиления поля в квазарах и активных ядрах галактик. Возбуждение поля в таких больших масштабах требует большого времени, поэтому приходится привлекать турбулентную электропроводность, обусловленную ионно-звуковыми колебаниями, что сильно уменьшает характерное время усиления. Оценки показывают, что такой механизм способен тем не менее обеспечить величину поля порядка нескольких сотен гаусс. [26]