Ленгмюровское колебание
Cтраница 2
Анизотропия функции распределения может приводить к раскачке замагниченных электронных ленгмюровских колебаний ( конусная неустойчивость), причем неустойчивость является сносовой. Колебания раскачиваются в центральной части ловушки, где их фазовая скорость вдоль магнитного поля значительно превышает тепловую скорость электронов. Однако по мере движения колебаний к торцам ловушки фазовая скорость падает. [16]
Обратим внимание на то, что в ленгмюровских колебаниях средняя кинетическая энергия электронов равна потенциальной энергии электрического поля, чего и следовало ожидать для гармонических колебаний. [17]
Доля а энергии пучка, трансформируемая в энергию ленгмюровских колебаний, зависит от первонач. [18]
Проанализируем полученное в предыдущей задаче дисперсионное соотношение для ленгмюровских колебаний в случае, когда в этих колебаниях сосредоточена заметная энергия. [19]
В слабостолкновительной плазме возможна ситуация, когда поле ленгмюровских колебаний неоднородно. Пусть, например, рассматривается область плазмы, вне которой находится источник колебаний. Затухание Ландау экспоненциально мало, поскольку k kd, поэтому убывание связано с диссипацией волны на столкновениях. Аналог этого слагаемого в магнитной гидродинамике играет важную роль в генерации поля [ Вайнщтейн, Зельдович, 1972 ]: уравнение для В имеет вид dft / dt rot ccB и имеет растущее решение. [20]
Как уже отмечалось в этом параграфе, нелинейное рассеяние ленгмюровских колебаний на электронах сильно компенсируется комптоновским рассеянием, поэтому оно мало. [21]
Таким образом, критерий Лайтхилла в рассматриваемом случае выполняется, поэтому нелинейные ленгмюровские колебания могут образовать уединенную волну-солитон. [22]
Как и в этих работах, рассмотрим резонансное взаимодействие электронов с ленгмюровскими колебаниями плазмы в достаточно сильном магнитном поле. Присутствие магнитного поля упрощает задачу, так как в нем электроны привязываются к силовым линиям - их движение становится одномерным. Будем считать, что параметры плазмы меняются вдоль магнитного поля, в поперечном направлении систему считаем однородной. [23]
Условие кратности соне плазменной частоте, по-видимому, соответствует условию эффективной нелинейной конверсии ленгмюровских колебаний в вистлеры. В области магнитной ловушки имеются в основном вистлеры, которые эффективно ускоряют электроны. [25]
Продольный же ток жидкости вычислялся так, чтобы скомпенсировать продольный ток ионов, но при этом пропадали ленгмюровские колебания. [26]
Как следует из качественного рассмотрения, основная составляющая электрического поля в данном случае - это поле генерируемых в плазме ленгмюровских колебаний с частотой соре. [27]
В сущности мы повторяем сейчас вкратце ту схему рассуждений, которая использовалась нами в § 12 при обсуждении вопроса о возникновении ленгмюровских колебаний в плазменной среде. В рамках тех же представлений мы сможем сказать, что инверсная заселенность делает возможной раскачку колебаний за счет механизма обратного затухания Ландау. [28]
Время распространения колебаний до диафрагм, ограничивающих плазму, много меньше времени затухания на горячих частицах, которое определяется декрементом затухания ленгмюровских колебаний уг - - ( пт no) ( up ( Vty / VTr) 3y где пг - концентрация горячих электронов; vTr - их тепловая скорость. На границе холодной плазмы с ограничивающей диафрагмой, где происходит сильное уменьшение плотности плазмы в переходном слое ( порядка ларморовского радиуса электронов), колебания почти полностью поглощаются. [29]
В плазме существуют колебания, фазовая скорость к-рых намного меньше скорости света и даже тепловой скорости частиц; к их числу относятся ленгмюровские колебания, ионно-звуковые и альфеновские волны и др. Такие волны легко возбуждаются нерелятивистскими пучками заряж. Но, обладая малыми фазовыми скоростями, такие волны заперты в плазме, не излучаются, а со пременем диссипируют, поглощаясь частицами плазмы. Именно поэтому возбуждение медленных волн в плазме нерелятивистскими пучками заряж. [30]
Страницы: 1 2 3 4