Ленгмюровское колебание

Cтраница 3

В отличие от динамического рассмотрения в работах Друммонда и Пайнса [4] и Старрока [7], в которых вопрос о взаимодействии волн дискутировался в применении к одномерным ленгмюровским колебаниям, в настоящей работе с самого начала используется статистический подход, а именно, составляются цепочки уравнений для корреляционных функций, полученных путем усреднения по некоторому статистическому ансамблю. [31]

На основании предыдущего рассмотрения можно считать установленным, что в плазме при облучении ее мощным импульсом лазерного света, а также при инжекции в нее электронного пучка, в частности релятивистского ( см. § 5.2), интенсивно генерируются ленгмюровские колебания. Они связаны с плазмой и не могут из нее выходить. [32]

Ионный пучок, распространяющийся вдоль магнитного поля, возбуждает альфвеновские или магнитно-звуковые колебания в изотермической плазме в том случае, если скорость его порядка VA-Однако если альфвеновская скорость при этом превышает тепловую скорость электронов плазмы, то неустойчивыми могут оказаться в принципе и электронные ленгмюровские колебания. Такие значения 0 имеет, например, плазма солнечного ветра. [33]

Если поверхности со co ( k) и со co ( q) изображаются в исходной системе координат kx и ky, то поверхность co ( k q) должна иметь такой же вид, но в координатной системе, начало которой лежит на поверхности со. Ленгмюровские колебания ( кривая 3 на рис. 49), обладают нераспадным спектром. [34]

При 7, Те в плазме может развиваться колебательная неустойчивость только в гидродинамическом режиме. Ионно-звуковые и ионные ленгмюровские колебания могут возбуждаться при и v, и u / ve 1, где v, - тепловая скорость ионов. При ( u / ve) 1 основными неустоичивостями являются бунемановская и пучково-дреифовая. Хотя ионные колебания могут возбуждаться в условиях, близких к бунемановской неустойчивости, однако последняя имеет значительно меньший порог. [35]

Рассмотрим эти эффекты последовательно. Спектр ленгмюровских колебаний является нераспадным, поэтому основным нелинейным процессом, стабилизирующим неустойчивость. [36]

Этот член описывает слияние колебаний в распадном спектре. В рассматриваемом случае спектр ленгмюровских колебаний нераспадный, поэтому второй член в правой части равен нулю, а третье слагаемое описывает вклад в процесс индуцированного рассеяния при cok - cok, - ( k - k) v, который можно интерпретировать как распад исходного колебания с cpk на колебание с близкой частотой pk, и флуктуацию плотности, затухающую из-за резонанса с частицами плазмы. В этом смысле процесс индуцированного рассеяния иногда еще называют нелинейным затуханием Ландау. Наконец, последнее слагаемое, не имеющее резонансного знаменателя, ответственно за комптоновское рассеяние колебаний на частицах плазмы, когда плазмой с частотой cok и волновым вектором k, взаимодействуя с частицами плазмы, меняет свою частоту и волновой вектор. [37]

Отметим, что появляющееся из-за давления в. Рассмотрим теперь обратное влияние профилирования концентрации электронов на ленгмюровские колебания. [38]

Диаметр пучка равнялся 2 см и значительно превышал характерную длину волны ленгмюровских колебаний. [39]

В этом случае может развиваться колебательная неустойчивость, приводящая к раскачке ионного звука и ионных ленгмюровских колебаний. [40]

В отличие от интеграла столкновений Больцмана, формула (61.6) пригодна для описания быстропеременпых процессов, характерный период изменения которых может быть меньше времени, в течение которого взаимодействуют сталкивающиеся частицы. В простейшем случае плазмы без сильного магнитного поля это означает, что с помощью интеграла столкновений (01.6) можно построить теорию явлений, характерное время изменения которых мало по сравнению с периодом электронных ленгмюровских колебаний. [41]

В этом параграфе несколько более подробно исследованы механизмы передачи энергии ленгмюровских шумов электронам плазмы и эффективность такого нагрева. Имеются сообщения [178] о том, что плотность потока энергии в световых импульсах достигает 1016 Вт / ( с-см 2), а это достаточно для возбуждения параметрических неустойчивостей основных типов, приводящих к генерации ленгмюровских колебаний. [42]

YS пропорционален толщине переходного слоя. В холодной бесстолкновительной плазме ленгмюровские колебания являются незатухающими. Поскольку в каждой плоскости хconst ленгмюровские колебания происходят со своей локальной частотой шл ( л:), волновой вектор с течением времени возрастает, а макроскопич. [43]

Колебания в плазме в Отсутствие магнитного поля. [44]

Нй) имеются одна мода продольных волн ( ленгмюровские колебания) и четыре моды поперечных эл. [45]

Страницы: 1 2 3 4