Cтраница 1
Колесниченко, 1985)); и, во-вторых, в эти уравнения входят неопределенные смешанные одноточечные корреляции - моменты второго порядка R ( x, t), qturb ( x, i) и J urb ( x, t), представляющие собой перенос гидродинамических характеристик среды турбулентными пульсациями. [1]
Колесниченко, 2001) Колесниченко А. В. Гидродинамические аспекты моделирования процессов массопереноса и коагуляции в турбулентном аккреционном диске / / Астрон. [2]
Колесниченко, Маров, 1984) и приводятся в следующем параграфе. Использование градиентных реологических соотношений для турбулентных потоков ( с соответствующими коэффициентами пропорциональности) дает возможность привести осредненные уравнения движения для турбулизованного течения жидкости к такой же форме, какую имеют уравнения для ламинарного течения, что позволяет совместно решать задачи как для вязкого ламинарного, так и для турбулентного режимов течения. Следует, однако, подчеркнуть, что использование градиентной гипотезы не решает проблемы замыкания осредненной системы гидродинамических уравнений, если относительно коэффициентов турбулентного обмена не приняты некоторые дополнительные предположения и не указаны способы их расчета. [3]
Колесниченко, Маров, 1999) Колесниченко А. В., Маров М.Я. Турбулентность многокомпонентных сред. [4]
Колесниченко, Маров, 1998) Колесниченко А. В., Маров М.Я. Турбулентность многокомпонентных сред. [5]
Колесниченко, 2000) Колесниченко А. В. Моделирование коэффициентов турбулентного переноса в газопылевом аккреционном диске / / Астрон. [6]
Колесниченко, 2001) Колесниченко А. В. Гидродинамические аспекты моделирования процессов массопереноса и коагуляции в турбулентном аккреционном диске / / Астрон. [7]
Колесниченко, 1995) Колесниченко А. В. К теории турбулентности в планетных атмосферах. [8]
Колесниченко, Маров, 1999) Колесниченко А. В., Маров М.Я. Турбулентность многокомпонентных сред. [9]
Маров, Колесниченко, 1987) Маров М.Я., Колесниченко А. В. Введение в планетную аэрономию. [10]
В развитие работ ( Колесниченко, 1985, 1998; Маров, Колесниченко, 2001) проведено построение гидродинамической модели стационарно-неравновесной турбулентности как процесса самоорганизации в открытой системе. [11]
Как было показано в монографии авторов ( Маров, Колесниченко, 1987), наиболее сложную проблему при моделировании верхней атмосферы планеты представляет задача адекватного описание притока тепла в рассматриваемую область среды, обусловленного прямым поглощением солнечной электромагнитной и корпускулярной радиации атмосферными составляющими и ее последующей трансформацией вследствие аэрономических реакций, выделения джоулева тепла, а также отдельных динамических процессов ( включая диссипацию энергии волновых движений различных пространственных масштабов), в результате которых происходит перераспределение тепла от неоднородно распределенных в атмосфере источников. [12]
Учет многотемпе-ратурности термосферной среды проведен в монографии ( Маров, Колесниченко, 1987) на основе трехжидкостной гидродинамики слабоионизованной смеси газов. [13]
В развитие работ ( Колесниченко, 1985, 1998; Маров, Колесниченко, 2001) проведено построение гидродинамической модели стационарно-неравновесной турбулентности как процесса самоорганизации в открытой системе. [14]
Эти соотношения по структуре полностью аналогичны соотношениям Стефана-Максвелла (2.3.69), выведенным термодинамически ( Колесниченко, Тирский, 1976) и газокинетически ( Маров, Колесниченко 1987) для ламинарного режима течения жидкости и плазмы. [15]