Cтраница 2
Эти соотношения по структуре полностью аналогичны соотношениям Стефана-Максвелла (2.3.69), выведенным термодинамически ( Колесниченко, Тирский, 1976) и газокинетически ( Маров, Колесниченко 1987) для ламинарного режима течения жидкости и плазмы. [16]
Эта и другие инструкции составлены по материалам сборника инструкций по технике безопасности под общей редакцией А. Колесниченко а по другим материалам. [17]
Капер, 1976; Колесниченко, 1979), также носят универсальный ( феноменологический) характер, т.к. их вывод стал возможен и в рамках развитого здесь термодинамического подхода. [18]
Связанная с этой задачей проблема осреднения является одной из центральных в механике сплошных сред, а в случае такой сложной системы, как турбулизованная жидкость, часто именно от способа осреднения зависит само построение макроскопической модели. Приведем здесь некоторые итоговые результаты работ автора ( см. также ( Колесниченко, Маров, 1999)), посвященных выводу осредненных гидродинамических уравнений, отвечающему переходу от уравнений движения малых элементов сплошной среды к описанию тех же движений в макромасштабе. В классических теориях турбулентности обычно для всех без исключения физических параметров осреднения вводятся некоторым одинаковым образом, причем, как правило, без весовых коэффициентов. Вместе с тем подобное идентичное для всех физических параметров осреднение в общем случае жидкости с переменной массовой плотностью / э ( х, i ] l) приводит не только к громоздким уравнениям масштаба среднего движения, но и к затруднениям физической интерпретации некоторых отдельных членов в них. [19]
Одномерные уравнения гидродинамики (6.2.1) - (6.2.6) с различными источниками и стоками энергии, подробно проанализированными в работах ( Гордиец и др., 1979, 1982) и в монографии ( Маров, Колесниченко, 1987), служащие для описания совместного поведения температуры и концентраций компонентов в нижней термосфере, решались численно методом установления. [20]
Теоретический анализ взаимосвязанных физико-химических, динамических и радиационных процессов и явлений в средней и верхней атмосфере представляет чрезвычайно сложную задачу. Наиболее полное и строгое исследование подобной среды может быть проведено в рамках кинетической теории многокомпонентных смесей многоатомных ионизованных газов, исходя из системы обобщенных интегро-дифференциальных уравнений Больцмана для функций распределения частиц каждого сорта смеси ( с правыми частями, содержащими интегралы столкновений и интегралы реакций), дополненной уравнением переноса радиации и уравнениями Максвелла для электромагнитного поля. Такой подход развит, в частности, в монографии авторов ( Маров, Колесниченко 1987 где для решения системы газокинетических уравнений реагирующей смеси применен обобщенный метод Чепмена-Энскога. Однако ряд упрощений, часто вводимых при решении сложных аэрономических задач ( например, учет только парных столкновений взаимодействующих молекул, предположение об отсутствии внутренней структуры сталкивающихся частиц вещества при определении коэффициентов молекулярного обмена и т.п.), существенно уменьшает преимущества, заложенные изначально в кинетических уравнениях. [21]