Количество - относительное движение
Cтраница 1
Количества относительного движения представляют собой систему векторов, результирующий вектор которой равен нулю. [1]
Количество относительного движения системы в ее движении около центра инерции равно нулю. [2]
Таким образом, количества относительного движения различных точек образуют систему векторов, главный вектор которой равен нулю. [3]
Kci - моменты количеств относительного движения материальной системы в конце и начале удара ( см. § 9.7), a rk - радиус-вектор точки приложения ударного импульса, проведенный из центра масс С системы. Уравнение (17.22) следует из того, что теоремы об изменении момента количеств движения относительно неподвижного полюса и центра масс имеют одинаковую математическую форму. [4]
Аналогичным образом определяется момент количеств относительного движения К. [5]
 |
Обратимая кинематическая пара. [6] |
Основными отличительными признаками кинематических пар являются количество простейших относительных движений, которых лишаются звенья при соединении в кинематические пары; вид элементов кинематических пар; свойство обратимости, вид относительного движения звеньев. [7]
Производная по времени от главного момента количеств относительного движения по отношению к оси, постоянно проходящей через центр инерции системы, равна главному моменту внешних сил относительно той же оси. [8]
Полученное равенство (2.6) означает, что главный вектор количеств относительных движений всех точек рассматриваемой системы по отношению к ее центру масс равен нулю. [9]
Заметим, что условия последней теоремы об изменении момента количества относительного движения другие, чем для абсолютного: векторы со0, которые фигурируют в формулировках соответствующих утверждений, проходят через разные точки пространства. [10]
В самом деле, мы знаем, что мэмент количеств относительного движения остается одним и тем же для всех точек пространства и, следовательно, он одинаков также и для всех осей, параллельных между собой. [11]
Условие (13.10) означает, что квазиклассическое приближение применимо, когда градиент потенциального поля не слишком велик, а количество относительного движения ядер не слишком мало. При выполнении этого условия указанная вероятность перехода х пропорциональна следующему выражению 59 ( см. [168], гл. [12]
Это суть три интеграла площадей относительного движения; Alt Я, Cj суть компоненты по осям главного момента количеств относительного движения, и так как они - величины постоянные, то ясно, что главный момент не меняет ни величины, ни направления. Таким образом теорема доказана. [13]
Только что сформулированное нами положение не находится в противоречии с установленными ранее результатами, так как система, состоящая из внешних сил и фиктивной силы ( так же как и система количеств относительного движения), есть система векторов, главный вектор которой равен нулю и, следовательно, - главный момент один и тот же для всех точек пространства. Он равен поэтому для любой точки главному моменту одних внешних сил относительно центра инерции. [14]
Сумма моментов количеств движения точек системы относительно какой-нибудь неподвижной оси равна моменту относительно этой оси количества движения центра тяжести, если предположим что в нем сосредоточена вся масса системы, плюс сумма моментов относительно оси, проходящей через центр тяжести системы и параллельной данной оси, количеств относительного движения относительно центра тяжести. [15]
Страницы: 1 2