Волновая аберрация

Cтраница 2

ЕолноЕые и поперечные аберрации для астигматизма при размещении плоскости наводки между сагиттальным и меридиональным изображениями. [16]

Задавая волновой аберрации значения, отличные от нуля, положительные или отрицательные, мы получим два семейства гипербол, расположенных между прямыми нулевых волновых аберраций как между асимптотами. [17]

Сферическая аберрация при коэффициентах С - 1At. [18]

Расположение прямых нулевых волновых аберраций внешне похоже на картину астигматизма при равенстве коэффициентов A t - A s ( рис. 8.5); но для случая сферической аберрации отличие заключается в том, что волновая аберрация во всех четырех секторах волновой поверхности сохраняет один и тот же знак ( в случае астигматизма знаки по секторам чередовались) и что вдоль обоих волновых фронтов волновая аберрация имеет один и тот же знак и выражается параболой четвертой степени. [19]

Фд - волновая аберрация, вносимая асферикой на средней длине волны. Условие (6.12) показывает, что при большой сферической аберрации ДОЭ допустимая ширина спектра источника может быть существенно ограничена за счет сферохрома-тизма. В рассматриваемом случае Ф 42, что дает для ширины спектра АЯ 2 7 нм при К 450 нм. В объективе с двумя менисками и двумя асфериками ( см. рис. 5.7) каждая асферика вносит волновую аберрацию Ф ж 500Я, что сужает допустимую ширину спектра до 0 2 нм, тогда как оценка по хроматизму первого порядка дает значение 0 5 нм. Однако в большинстве случаев сферохроматизм допускает использование некогерентных источников с линейчатым спектром. [20]

Следовательно, волновая аберрация выражается через аберрации Зейделя, которые наряду с габаритными размерами зрачка могут использоваться для параметрического синтеза и оптимизации оптической системы, а также для выдачи ТЗ на проектирование оптической системы на схемотехническом уровне. [21]

Знание величин волновых аберраций еще не является исчерпывающим критерием оценки качества изображения; более полное представление о качестве изображения можно получить по картине распределения световой энергии в плоскости изображения при точечном источнике света в предметном пространстве. Эта картина не может быть получена без учета волновой природы света, проявляющейся в интерференционных явлениях, связанных с расположением рассматриваемых точек в пространстве изображений. [22]

Переход от волновых аберраций к лучевым сравнительно несложен; он сводится к дифференцированию формул волновой аберрации. Волновые аберрации и геометрические аберрации не являются единственно возможными формами представления аберраций. [23]

Определение величин волновых аберраций не является объективным критерием для оценки качества изображения, создаваемого рассматриваемым пучком лучей, хотя в ряде случаев знание величин волновых аберраций способствует такой оценке. [24]

Общее выражение волновой аберрации по меридиональному волновому фронту может быть представлено в виде ряда, расположенного по возрастающим степеням апертурного угла и в предположении, что апертурные углы малы. [25]

Рассматривая форму кривой волновой аберрации, можно установить, что обычно применяемому исправлению продольной сферической аберрации соответствует не наивыгоднейшее исправление волновой аберрации. [29]

Определим величины остаточных волновых аберраций для слу - чая расфокусировки, соответствующей волновой аберрации для края отверстия, равной нулю. Обозначим волновую аберрацию до расфокусировки через EI; после расфокусировки - через ЕД. Продольная сферическая аберрация для рассматриваемого случая на краю отверстия была равна нулю. [30]

Страницы: 1 2 3 4