Cтраница 2
Уравнение для зональной компоненты импульса (6.14.7) показывает, что средняя скорость ITJ может изменяться под воздействием двух различных физических процессов. Возникающая из-за вращения Земли сила Кориолиса отклоняет вправо жидкие частицы, движущиеся в северном направлении, и тем самым приводит к возникновению в потоке средних зональных ускорений. Важно отметить, что существование ненулевого и целиком обусловлено агеострофическими эффектами. Второе слагаемое в (6.14.7) представляет собой градиент напряжения Рейнолъдса. Если произведение и УО отлично от нуля, то флуктуации, которые мы можем интерпретировать как волновое поле, будут переносить положительную зональную компоненту импульса к северу. Иными словами, если в волне положительная скорость и0 коррелирует с положительной скоростью MQ, то возникает направленнный на север поток зональной компоненты импульса. Если в некоторой области этот поток дивергентен, т.е. ( д / ду) ( и0 60) 0, то в среднем зональная компонента импульса выносится из области, и потому средняя зональная компонента импульса здесь уменьшается. Аналогично (6.14.8) описывает изменение средней потенциальной температуры. Медленное среднее движение вверх со скоростью 5 в устойчиво стратифицированной среде стремится понизить локальное значение ео вследствие подъема жидкости с более низкой потенци-т-ьной температурой. [16]
Одновременное задание всех трех компонент импульса полностью определяет, как мы видим, волновую функцию частицы. Другими словами, величины рх, ру, pz составляют для частицы один из возможных полных наборов физических величин. Их собственные значения образуют непрерывный спектр, простирающийся от - ос до ос. [17]
Одновременное задание всех трех компонент импульса полностью определяет, как мы видим, волновую функцию частицы. Другими словами, величины рх, ру, pz составляют для частицы один из возможных полных наборов физических величин. Их собственные значения образуют непрерывный спектр, простирающийся от - оо до оо. [18]
Таким образом, оператор компоненты импульса сводится к дифференцированию по соответствующей координате. Прежде чем перейти к построению операторов, отвечающих квантовомеханическим величинам, более последовательным методом, рассмотрим два принципиальных вопроса: вопрос о смысле собственных функций операторов и о возможности одновременного измерения двух квантовомеханических величин. [19]
Одновремеииое задание всех трех компонент импульса полностью определяет, как мы видим, волновую функцию частицы. [20]
Па / есть а-я компонента импульса, переносимого молекулами в 1 с через единичную площадку, перпендикулярную оси хр. [21]
Интегрирование ведется по трем компонентам импульсов. [22]
Эти уравнения выражают сохранение поперечных компонент импульса. [23]
Уносимая же ими / - компонента импульса исчезает. [24]
Найти закон преобразования энергии и компонентов импульса частицы при переходе к системе, движущейся со скоростью и относительно первоначальной. [25]
Найти закон преобразования энергии и компонентов импульса частицы при переходе к системе, движущейся со скоростью v относительно первоначальной. [26]
Из сопоставления (69.10) следует, что компоненты импульса ведут себя при преобразованиях, как координаты, а энергия - как время. [27]
Это значит, что все три компоненты импульса частицы могут одновременно иметь определенные значения. [28]
Это значит, что все три компоненты импульса частицы могут одновременно иметь определенные значения. [29]
Можно также устранить пьедестал, отфильтровав низкочастотные компоненты сжатого импульса, которые и связаны с пьедесталом. [30]