Cтраница 2
ДС представляют собой плоские волны, характеризующиеся компонентами волнового вектора k ( kj, kx амплитуда которых оказывается модулированной в такт ДС. Чтобы записать это условие, заметим, что при наличии периодического потенциала спектр возбуждений оказывается состоящим из отдельных разрешенных полос энергии. [16]
Хотя последние два выражения содержат более высокие степени компонент волнового вектора, чем первое, но они могут быть одинакового порядка величины с ним, поскольку об относительной величине kx и х заранее ничего не известно. [17]
Хотя последние два выражения содержат более высокие степени компонент волнового вектора, чем первое, однако они могут быть одинакового порядка величины с ним, поскольку об относительной величине kx и к заранее ничего не известно. [18]
Ценность метода СФУР связана с сохранением fey, компоненты волнового вектора fe, параллельной испускающей поверхности. Можно не учитывать Cry, если мы ограничиваем fey испущенного электрона первой зоной Бриллюэна поверхности. Компонента fe, перпендикулярная поверхности ( fej), в общей одноступенчатой модели не сохраняется. [19]
Это важное соотношение, связывающее частоту ю с компонентами волнового вектора, характерно для природы волны; его-называют иногда законом дисперсии. [20]
Однако можно убедиться, что при любой форме волны компоненты волнового вектора связаны таким же соотношением, вытекающим из возможности решения любого однородного волнового уравнения в прямоугольной системе координат методом разделения переменных. Знаки в уравнении плоской волны (2.2) показывают на возможность образования после многократных отражений волн с разнообразными направлениями. [21]
В данном случае роль переменных ( J играет z - компонента волнового вектора. [22]
Вторая из формул (67.4) определяет скорость распространения волн по известной зависимости частоты от компонент волнового вектора. Приведем здесь еще один вывод этой формулы, полезный для уяснения смысла определяемой ею скорости. Рассмотрим волну ( или, как говорят, волновой пакет), занимающую некоторую конечную область пространства. Предположим, что волна такова, что в ее спектральное разложение входят монохроматические компоненты с частотами, лежащими в некотором малом интервале; то же самое относится и к компонентам их волновых векторов. Пусть ио есть некоторая средняя частота волны и k - средний волновой вектор. [23]
Для очень низкочастотных волн групповая скорость отраженной волны будет очень ма-лой, так как компонента волнового вектора такой волны будет большой. [24]
В этой системе координат случай парного рождения соответствует волнам с частотой и 0 и отношением компоненты волнового вектора вдоль нормали ky к компоненте kx, равным ky / kx CS / VQ. Другими словами, при этом происходит черепковское излучение звуковых волн возмущенной поверхностью раздела. Мощность этого излучения пропорциональна квадрату амплитуды возмущения поверхности и может быть произвольной. [25]
Вторая из формул ( 67 4) определяет скорость распространения волн по известной зависимости частоты от компонент волнового вектора. Приведем здесь еще один вывод этой формулы, полезный для уяснения смысла определяемой ею скорости. Рассмотрим волну ( или, как говорят, волновой пакет ], занимающую некоторую конечную область пространства. Предположим, что волна такова, что в ее спектральное разложение входят монохроматические компоненты с частотами, лежащими в некотором малом интервале; то же самое относится и к компонентам их волновых векторов. Пусть о есть некоторая средняя частота волны и k - средний волновой вектор. [26]
Поскольку 5а и, то из (6.48) можно заметить, что зависимость энергии спиновых волн от компоненты волнового вектора fcx, перпендикулярной доменным стенкам, оказывается довольно сложной. Прежде чем переходить к анализу этой зависимости, рассмотрим частный случай: k - 1, d D. Тогда полоса внутриграничных частот вырождается в дискретный ( по kx) уровень ( то же самое происходит при k - 1, но произвольных d / D), что связано с переходом при k - 1 к изолированной ДГ и потерей трансляционной инвариантности. Для внутриграничных спиновых волн из (6.48) сразу получаем (5.23), поскольку последние слагаемые в обеих простых скобках при k - 1 стремятся к нулю. [27]
Вторая из формул ( 67 4) определяет скорость распространения волн по известной зависимости частоты от компонент волнового вектора. Приведем здесь еще один вывод этой формулы, полезный для уяснения смысла определяемой ею скорости. Рассмотрим волну ( или, как говорят, волновой пакет), занимающую некоторую конечную область пространства. Предположим, что волна такова, что в ее спектральное разложение входят монохроматические компоненты с частотами, лежащими в некотором малом интервале; то же самое относится и к компонентам их волновых векторов. Пусть о есть некоторая средняя частота волны и k - средний волновой вектор. [28]
Вторая из формул ( 67 4) определяет скорость распространения волн по известной зависимости частоты от компонент волнового вектора. Приведем здесь еще один вывод этой формулы, полезный для уяснения смысла определяемой ею скорости. Рассмотрим волну ( или, как говорят, волновой пакет), занимающую некоторую конечную область пространства. Предположим, что волна такова, что в ее спектральное разложение входят монохроматические компоненты с частотами, лежащими в некотором малом интервале; то же самое относится и к компонентам их волновых векторов. Пусть со есть некоторая средняя частота волны и k - средний волновой вектор. [29]
Известно, что для каждого направления в кристалле имеется три действительные скорости распространения упругой волны, связанные с компонентами волнового вектора / С и отвечающие взаимно перпендикулярным смещениям. [30]