Компонент - волновой вектор
Cтраница 3
Если следы падающих волн синусоидальны и k k0 sin ф, где р - угол падения, то - компоненты волнового вектора равны K k0cosq и х2 ik0 ( I - f - sin2 ф) г. При падении на защемленную границу однородной волны с амплитудой 1 отражаются две волны - однородная и неоднородная. При падении на свободный край однородной волны под углом Ф: я / 2 отражается лишь однородная волна и результирующее поле равно нулю. Из (6.29) видно, что в некоторых случаях отраженные волны могут существовать и без падающих волн. [31]
Для того чтобы граничные условия для векторов поля выполнялись в любой точке поверхности раздела, необходимо равенство касательных к границе раздела компонент волнового вектора у падающей, отраженной и обеих преломленных волн. [32]
Для того чтобы эта система уравнений удовлетворялась в каждой точке границы раздела при одних и тех же значениях С и R, необходимо, как и в линейной оптике, равенство тангенциальных компонент волновых векторов всех трех волн. [33]
Индекс е относится к электронам, тогда как р означает положительные дырки; m - эффективная масса; А - зона перекрывания; Кх и К у - соответственно х и у компоненты волнового вектора. [34]
Нормаль к поверхности, проходя через точку Лауэ L, или пересечет ветви 1 или 2 дисперсионной поверхности в двух точках или пройдет в промежутке между ветвями, давая, таким образом, мнимые компоненты волновых векторов, соответствующих экспоненциально затухающим волнам в кристалле ( фиг. [35]
 |
Применение цилиндрических призм для возбуждения поверхностных плазмо-нов. Конфигурации а и б называются системами соответственно Отто и Кретчманна. [36] |
Измеряя угол, при котором такой минимум наблюдается, можно сразу определить компоненту волнового вектора k x возбужденной поверхностной волны. [37]
В силу неоднозначности со2 как функции волнового вектора в точке k 0 ее разложение в ряд по степеням kt невозможно. Сортношение (1.41) в общем случае не может рассматриваться как разложение функции со2 по степеням компонент волнового вектора, и этим длинноволновый закон дисперсии трехмерного кристалла отличается от закона дисперсии (1.34) для скалярной модели. [38]
Характер процесса отражения волн Россби, весьма необычный, зависит от ориентации границы. Метод анализа остается тем же самым, и снова как частота, так и компонента волнового вектора, параллельная границе, т.е. в данном случае А: , при отражении сохраняются. Из рис. 3.23.4 видно, что / при этом только меняет знак, так что длина волны, величина групповой скорости и плотность энергии не меняются при отражении в данном особом случае. Даже здесь, однако, проявляется удивительная природа волны Россби, так как неискушенный наблюдатель, следящий за перемещением гребпей этих двух волн, легко спутал бы падающую и отраженную волны. [39]
Кососкользящими называют волны с волновым вектором, параллельным одной из координатных плоскостей. В пространстве частот касательным волнам соответствуют векторы тпр параллельные координатным плоскостям пространства частот. Для косой волны ни одна из компонент волнового вектора не равна нулю. [40]
Указание: при переходе фотона из одной среды в другую, компонента его волнового вектора, параллельная интерфейсу, должна быть неизменной. Если геометрия рассеяния такова, что компонента волнового вектора фотона, перпендикулярная интерфейсу, при рассеянии не меняется, то волновой вектор фотона полностью определяется изменением параллельной интерфейсу компоненты. Эти параллельные компоненты падающих и рассеяных фотонов внутри образца могут быть определены без знания коэффициента преломления образца. [41]
Данная книга представляет собой обзор электронных свойств слоев пространственного заряда в полупроводниках; другие, так называемые динамически двумерные, системы рассматриваются менее подробно. Динамически двумерной мы называем систему электронов или дырок, движение которых свободно только в двух пространственных измерениях, а их движению в третьем измерении соответствует дискретный энергетический спектр. Таким образом, лишь две из трех компонент волнового вектора представляют собой хорошие квантовые числа. Следует подчеркнуть, что эти системы ие являются двумерными в прямом смысле, поскольку и волновые функции носителей зависят от трех координат, и электромагнитные поля распространяются в трехмерном пространстве. Поэтому, прежде чем сравнивать с экспериментальными данными предсказания теории, справедливые для идеально Двумерных систем, их следует соответствующим образом видоизменить. [42]
Брехов-ским был предложен метод спектрального разложения формулы (4.185), позволяющий разбить поле отраженных волн на спектр плоских волн. Амплитуды спектра находятся из простых соотношений, связывающих компоненты волнового вектора и уравнения поверхности. [43]
Область вблизи дна зоны проводимости в германии и кремнии описывается эллипсоидальными изоэнергетическими поверхностями, занимающими эквивалентные положения в - пространстве. Изложим теперь теорию циклотронного резонанса для поверхностей такого вида. Выберем декартову систему координат так, чтобы ось z была параллельна главной оси эллипсоида, и будем отсчитывать компоненты волнового вектора от центра эллипсоида. [44]
Индекс а, от которого зависят собственные частоты вспомогательной задачи Qa ( со), вообще говоря, обозначает как дискретные переменные ( используемые для нумерации ветвей колебаний), так и переменные, пробегающие непрерывный или квазинепрерывный спектр значений. Для дальнейшего удобно выделить непрерывные переменные. Обозначим их буквой р, сохранив индекс а только для дискретных переменных. В однородной среде роль переменных ip играют компоненты волнового вектора. В неоднородных средах конкретный выбор переменных Р зависит от характера неоднородностей. [45]
Страницы: 1 2 3 4