Компонент - тензор - эффективная масса
Cтраница 2
 |
Температурная зависимость теплопроводности кристаллической решетки в пленках В12Те3 ( J, 2, Bio Sb Te3 ( 3 - 6 и Bi2Te2 iSeo fl ( Л 8 1, 2, 2 - 8 - пленки на полиимиде, з, 4 - на слюде. [16] |
Оказалось, что для образца с рх 5 - Ю18 см 3 при 300 К dgg / dP - - 4 - 10 - 6 эВ / бар, ( dupP / uPQ) / dP 10 - 51 / бар. Сростом концентрации экстраполированные значения ego, а также dSgldP уменьшаются. Это может быть связано с тем, что в пленках с высокой концентрацией главной причиной изменения кинетических коэффициентов с давлением служит не уменьшение § g, а изменение компонент тензора эффективной массы и угла поворота эллипсоидов относительно главных осей кристалла. [17]
При этом подвергались гидростатическому сжатию поликристаллические образцы термоэлектрических материалов на основе теллурида висмута стандартных составов, а также термоэлемент, приготовленный из них, в котором непосредственно под давлением измеряли максимальный перепад температуры. Причина этого эффекта до конца не выяснена. По-видимому, давление изменяет величины компонент тензора эффективной массы, анизотропной в материалах на основе теллурида висмута. [18]
Показано, что для каждой эллипсоидальной изоэнергетической поверхности рассеяние в основном описывается с помощью трех времен релаксации ( одного для каждого из главных направлений); это-главные компоненты тензора времени релаксации, зависящего от энергии. Указанное приближенное решение можно использовать, если все процессы рассеяния либо упругие, либо приводят к случайному распределению скоростей. Получены выражения для подвижности постоянной Холла, изменения сопротивления в слабом и сильном ] магнитных полях, изменения сопротивления с. Для явлений переноса в статических полях влияние анизотропии рассеяния сказывается лишь в появлении весового множителя у каждой компоненты тензора эффективной массы, которая появилась бы в обычной теории. Роль этого множителя играет обратная величина соответствующей компоненты тензора времен релаксации. [19]
С использованием полученных уравнений построены определяющие соотношения для макроскопически неоднородного анизотропного сверхпроводящего континуума. Причем кинетические уравнения термомеханики и электродинамики деформируемых сверхпроводников получены с помощью локальной формулировки неравновесной термодинамики. Построены обобщенные уравнения Гинзбурга - Ландау с учетом волновых и релаксационных эффектов для сверхпроводника с энергетической щелью в спектре электронных возбуждений. Определены изменения эффективных модулей, коэффициентов температурного расширения, энтропии и теплоемкости при переходе в сверхпроводящее состояние. Предложена система макроскопических экспериментов для определения феноменологических констант теории. Показано, что модификация потенциала Гинзбурга - Ландау позволяет описать на феноменологическом уровне уменьшение длины когерентности сверхпроводящих электронов, увеличение глубин проникновения электрического и магнитного полей в сверхпроводник, а также аномально большие значения компонент тензора эффективных масс, наблюдаемые в экспериментах на высокотемпературных сверхпроводниках. [20]
Страницы: 1 2