Диагональный компонент - тензор
Cтраница 1
Диагональные компоненты тензора Т представляют собой скорости относительного удлинения элементарных отрезков, параллельных координатным осям. [1]
Диагональные компоненты тензора а в магнитном поле тоже изменяются. Рассмотрим раздельно случай закрытых и случай открытых траекторий. Оба они могут осуществляться на одной и той же ферми-поверхности. Пусть, например, поверхность Ферми - гофрированный цилиндр, ось которого направлена по г. Пусть, далее, магнитное поле тоже действует по направлению оси г. Тогда в k - пространстве и в r - пространстве получаются замкнутые траектории, окружающие цилиндр. [2]
Диагональные компоненты тензора представляют собой рассмотренные в предыдущем параграфе моменты инерции относительно соответствующих координатных осей. Эти компоненты называются осевыми моментами инерции. Недиагональные компоненты называются центробе ж н ыми моментами инерции. Тензор, удовлетворяющий такому условию, называется симметричным. [3]
Диагональные компоненты тензора называют осевыми моментами инерции. Они совпадают с известными из курса общей физики моментами инерции тела относительно соответствующих координатных осей. [4]
Диагональные компоненты тензора S pp называют главными компонентами тензора S, недиагональные компоненты в главных осях равны нулю. [5]
 |
Характеристики меха. [6] |
Поэтому диагональные компоненты тензора малых деформаций называют линейными деформациями, а боковые компоненты - сдвиговыми деформациями или деформациями сдвига. [7]
При этом диагональные компоненты тензора Ар, ответственные за магнитосопротивление, остаются без изменения, в то время как эффекты типа ( L) и ( LHH) меняют свой знак. Эти слагаемые ответственны за характерные для антиферромагнетиков спонтанный и квадратичный по полю Н эффекты Холла. [8]
 |
Схема к вычислению сдвиговой деформации в УГОЛ ( 3 Между Векторами эйлеровых координатах dL И dL. Косинус ЭТОГО. [9] |
Таким образом, диагональные компоненты тензора (1.2.46) характеризуют изменение линейных размеров окрестности материальной частицы и называются линейными конечными деформациями тензора О. [10]
Пуассона; сумма диагональных компонентов тензора деформации Д 2е / / равна изменению объема, вызванного деформацией. [11]
Покажем далее, что диагональные компоненты тензора sn характеризуют скорости относительного удлинения ( сжатия) жидких отрезков, недиагональные компоненты sr / - - скорости перекосов элементарного объема, а сумма slx s22 s33 - относительное изменение объема в единицу времени. [12]
Таким образом, не диагональные компоненты тензора малой деформации представляют собой половины изменений углов между двумя первоначально ортогональными бесконечно малыми линейными элементами. [13]
ЕЦ при i j ( диагональные компоненты тензора) описывают деформации растяжения, а другие компоненты тензора деформации ( i f j) описывают деформации сдвига. [14]
Следует отметить, что здесь все диагональные компоненты тензора а. [15]
Страницы: 1 2 3