Q-функция

Cтраница 2

Это дает функцию Грина для описания эволюции во времени произвольной Q-функции. В координатах а и а она имеет гауссовский вид с зависящими от времени средним значением и дисперсией. [16]

Статистика разностей фотоотсчетов представляет собой считывание в некотором масштабе Q-функции падающего светового поля при условии, что попадающее на другой светоделитель поле находится в когерентном состоянии и имеет большую амплитуду, то есть другое световое поле является сильным локальным осциллятором. [17]

В данном приложении иллюстрируется метод отыскания Р - функ-ции по заданной Q-функции, описанный в разделе 12.4.3. Мы получим Р - распределение теплового состояния, состояния с определенным числом фотонов, а также сжатого состояния. Но для начала кратко напомним суть самой процедуры. [18]

Кроме того, уравнение (12.43) проливает свет на тот факт, что Q-функция всегда шире, чем Р - функция. Уравнение (12.40) показывает, что из-за гауссовской функции с отрицательным показателем экспоненты фурье-образ Q-функции всегда уже, чем фурье-образ Р - функции. Поэтому обратное преобразование Фурье Q, то есть сама Q-функция, всегда шире, чем Р - функция. [19]

Для фоковских состояний показать, что предельный случай 5 - 1 дает Q-функцию. [20]

Чтобы понять эту особенность, в Задаче 12.5 мы напоминаем, что вычисление Q-функции включает дополнительное усреднение, а именно, функция Q представляет собой функцию Вигнера, усредненную с распределением Гаусса. [21]

Это соотношение позволяет нам найти Р - распределение для произвольного квантового состояния по его Q-функции. Для этой цели мы сначала должны вычислить преобразование Фурье Q-функции, а затем вычислить указанный выше интеграл. В Приложении К мы следуем этому подходу для получения Р - функций различных квантовых состояний, которые обсуждаются в следующем разделе. [22]

Таким образом, величина Q зависит от этих двух переменных, то есть аг и о образуют пространство фазовых переменных Q-функции. [23]

Внутреннее состояние а i. k ег / 3д. 6, в котором должен быть k - и атом, чтобы получить усеченное фазовое состояние, при фиксированном значении параметра взаимодействия дг тт / 5. В правой колонке. [24]

Для того чтобы дать представление об отдельных шагах эволюции полевого состояния от вакуума к усеченному фазовому состоянию (16.21), на рис. 16.16 показана Q-функция полевого состояния ( р) после того, как fc - й атом пролетел через резонатор и был зарегистрирован в основном состоянии. [25]

Следовательно, мы получаем среднее значение оператора О, который состоит из произвольной комбинации операторов рождения и уничтожения, интегрированием классического представления антинормально упорядоченного оператора вместе с Q-функцией. [26]

Q-функция представляет собой среднее значение матрицы плотности в когерентном состоянии. Следовательно, Q-функция определена явным образом. Напротив, Р - функция определена неявным образом. [27]

Интеграл, однако, всегда существует в смысле распределения, как это было показано Сударшаном. Напротив, Q-функция существует всегда. [28]

Это конкретизирует наше прежнее утверждение, что Q-функция всегда шире соответствующей Р - функции. [29]

Следовательно, Q-функция представляет собой Р - распределение, проинтегрированное по фазовому пространству вместе с весовым множителем, заданным функцией Гаусса. Это соотношение приводит к следующей интерпретации: Q-функция квантового состояния появляется, когда мы считываем ( read out) Р - распределение, используя когерентное состояние. [30]

Страницы: 1 2 3