Ядерная конфигурация

Cтраница 1

Равновесная конфигурация ядер поворотных изомеров молекулы 1 2 - ХН2С - CH2Y. [1]

Ядерные конфигурации двух из них ( гош-1 и гош-2) относятся друг к другу как предмет и его зеркальное изображение. [2]

Симметрия ядерной конфигурации влечет за собой вполне определенное поведение электронной волновой ф-ции, а именно: при операциях симметрии она преобразуется по одному из неприводимых-представлений группы С. В общем случае при представлении многоэлектронной волновой ф-ции через произведения одноэлектронных ф-ций ( орбиталей) утверждать что-либо о преобразованиях орбиталей при операциях симметрии достаточно сложно. Так, если для молекулы с замкнутой оболочкой волновая ф-ция, записанная в приближении Хартри-Фока, аппроксимирует невырожденное электронное состояние, мол. [3]

Геометрия ядерных конфигураций структур предполагается одинаковой или почти одинаковой. [4]

Наличие симметрии ядерной конфигурации отчетливо проявляется во всех св-вах молекулы. Если ур-ние Шредингера имеет группу операций симметрии, не меняющуюся с течением времени, то волновая ф-ция, являющаяся решением этого ур-ния, сохраняет свой тип симметрии с течением времени. Для того чтобы тип симметрии волновой ф-ции изменился, необходимо воздействие возмущения, устраняющего исходдгую С. [5]

ПС) соответствует ядерная конфигурация R - H - - - O O. [6]

Две раьиовесные симметрически-эквивалентные ядерные конфигурации молекулы С112р2.| Действие операции Е на форму молекулы CH2F2, представленную на. [7]

Имеются только две равновесные симметрически-эквивалентные ядерные конфигурации, показанные на рис. 9.5, между которыми туннельный переход не наблюдается. [8]

Для каждой из ядерных конфигураций рассчитываются молекулярные интегралы, позволяющие использовать к. [9]

При рассмотрении симметрии ядерной конфигурации и классификации колебательно-вращат. Точечные группы С.м. изоморфны подгруппам соответствующих перестановочно-инверсионных групп, т.е. между операциями симметрии точечных групп и этж подгрупп существует взаимно однозначное соответствие. [10]

Таким образом, если ядерная конфигурация молекул задана и выполняются закономерности, изложенные в § 2, то при вышеуказанной постановке задачи роль квантовомеханических методов при получении выражений физических величин для рядов молекул сводится к переводу закономерностей в геометрической конфигурации локальных структурных элементов молекулы на другой язык, говоря образно - к отображению закономерностей в геометрии локальных структурных элементов молекул на пространство физических величин молекул. [11]

При испускании фотона сохраняется равновесная ядерная конфигурация молекулы, свойственная возбужденному состоянию ( принцип Франка-Кондона), поэтому при возвращении в осн. В результате в колебат. [12]

Четыре симметрически-эквивалентные равновесные ядерные конфигурации молекулы гранс - С ( НР СНР.| Пронумерованная ijuc - форма молекулы C ( HF CHF. [13]

На рис. 9.9 представлены симметрически-эквивалентные равновесные ядерные конфигурации. [14]

Электронный оператор Гамильтона отвечает фиксированной ядерной конфигурации, которая при наличии в молекуле тождественных ядер может обладать определенной точечной симметрией, т.е. симметрией той или иной точечной группы. Возможны, конечно, и линейные конфигурации Сдау, хотя они и весьма мало вероятны. Каждой симметричной конфигурации отвечает группа операций, не меняющих электронный гамильтониан и, следовательно, коммутирующих с этим гам ильтонианом. [15]

Страницы: 1 2 3 4