Полевая конфигурация

Cтраница 1

Обпасти интегрирования в выражениях для топологического заряда инстан-тонов. [1]

Многоинстантонные полевые конфигурации Sv) связывают вакуумные состояния на - оо и -, топологические квантовые числа которых различаются на единиц. [2]

Если полевая конфигурация удовлетворяет условию Богомольного (3.84), то она минимизирует статическую энергию в соответствующем Q-секторе и, следовательно, является классическим решением в этом секторе. [3]

Будем искать евклидовы полевые конфигурации, ведущие к дуальному тензору напряженностей G. Для упрощения обозначений предполагаем суммирование по повторяющимся или опущенным цветовым индексам. [4]

Топологическое число Q полевых конфигураций, ответственных за этот процесс, должно быть равно единице. [5]

Это означает, что возможны полевые конфигурации с конечной энергией. Мы увидим, что введение калибровочного поля приводит к появлению солитонного магнитного потока. [6]

Данная гомотопическая классификация справедлива для любой статической полевой конфигурации, для которой функционал энергии (3.15) конечен. Решения с конечной энергией образуют подмножество конфигураций с конечной энергией, и для них справедлива та же классификация. [7]

Отметим, что в модели (10.1) топология полевых конфигураций тривиальна; существование солитона не опирается на топологические аргументы. Далее, заряд (10.3) отличен от нуля, только если поля зависят от времени, поэтому солитон ( если он существует) - это зависящая от времени конфигурация. [8]

Поэтому антиинстантон действительно задает путь в пространстве полевых конфигураций с конечной энергией, приводящий к полю типа (4.61) с правильными топологическими свойствами. Конфигурация (4.63) имеет при малых д энергию большую, чем энергия скирмиона. [9]

Рассмотрим сначала систему уравнений Максвелла (5.12) - (5.15) для аксиально-симметричных стационарных полевых конфигураций, полагая производные по t и ф от максвелловских скаляров равными нулю. [10]

Существование ковариантных производных позволяет динамически реализовать принцип относительности во внутреннем пространстве: полевые конфигурации гр ( х), ЛУ, ( х) и Г [ со ( х) ] гр ( х), ц ( х) описывают одну и ту же физическую ситуацию. Положив в основу построения динамики этот принцип, мы автоматически придем к теории Янга - Миллса. [11]

До сих пор мы рассматривали солитоны, существование которых связано с топологическими свойствами полевых конфигураций. Однако ни нетривиальные топологические свойства, ни статичность полей не являются обязательными для солитонов, понимаемых как стабильные ( или метастабильные) частицеподобные решения уравнений поля с конечной энергией. Этот пример имеет довольно общий характер; причиной существования солитона и его стабильности служит наличие заряда у солитона. Отметим, что совершенно другой пример нетопологического солитона приведен в одной из задач к этой части. [12]

Показать, что этот солитон можно продеформировать в основное состояние так, что все промежуточные полевые конфигурации будут иметь конечную энергию. Таким образом, солитон не имеет топологической природы. [13]

Здесь интеграл берется по сфере S на бесконечности, которая очевидным образом является границей статической полевой конфигурации ср. S) i покрывает сферу один раз, вектор р учитывается целое число раз, скажем d раз. [14]

Вакуум здесь, конечно, не означает состояние в гильбертовом пространстве, а является просто классической полевой конфигурацией с нулевой энергией. [15]

Страницы: 1 2 3