Cтраница 3
Вторая группа данных получена в результате исследований методом оже-спектроскопии поверхностного состава образцов сплава Ni-Си в виде пластин ( как моно -, так и поликристаллических) с содержанием никеля в объеме 16 - 17 ат. Во всех случаях состав поверхности образца оказался идентичен его составу в объеме. Использование метода оже-спектроскопии для количественного анализа состава сплавов оказалось не слишком эффективным из-за трудности адекватной калибровки; тем не менее нельзя не прийти к выводу, что в рассматриваемом случае разница между составом сплавов в объеме и на поверхности не может быть очень существенной. Поэтому различие в результатах, полученных для пленок и для пластин, по-видимому, обусловлено неполным достижением равновесного состояния в последних. Трудность достижения равновесного состояния для пластин хорошо известна [122], и отсутствие его доказывается тем, что в условиях температуры и состава, соответствующих двухфазной структуре, фазы не выделяются, если, конечно, достигнуто истинное равновесие. Очевидно, равновесие устанавливается много легче на пленках, чем на толстых пластинах; объясняется это как большей концентрацией дефектов в пленках, способствующих увеличению скорости взаимной диффузии компонентов, так и намного меньшим расстоянием диффузии в пленках. Кроме того, пластины очищали ионной бомбардировкой с последующим отжигом при температуре не менее 670 К, в то время как критическая температура выделения фаз составляет менее 570 К; из-за быстрого охлаждения однофазная структура, полученная при температуре выше критической, оказалась замороженной. Таким образом, отсутствие фазового равновесия наблюдается параллельно с отсутствием равновесия поверхностного состава. Ясно, что состав поверхности сплавов Ni-Си сильно зависит от формы образцов и условий их термической обработки. [31]
Высота пика при 731 см 1 и интегральная интенсивность дублета при 725 см 1 начинают изменяться и при других температурах, соответствующих переходам в аморфной области, что может быть обусловлено напряжениями, возникающими в кристалле под воздействием окружающей аморфной матрицы. Воздействие этих сил может передаваться в результате поверхностной адсорбции или в результате взаимодействия двух фаз на молекулярном уровне. При релаксации аморфной фазы кристаллу передается часть энергии движения ее молекул. Tg ( U) и Te ( L) проявляются в виде ступенчатого увеличения интегральной интенсивности для всех образцов. Для медленно закристаллизованного образца вместо ступенчатого возрастания наблюдается уменьшение крутизны при 185 - 190 К. Закаленный образец имеет большую концентрацию дефектов. Для него Tg ( U) проявляется как четко обозначенный скачок в интенсивности. Это показывает, что деформации, которые уменьшаются в результате релаксации в аморфной фазе, имеют большую величину и, вероятно, вызываются взаимным проникновением двух фаз на границе раздела. Наши результаты, видимо, полностью подтверждают этот механизм. [32]