Cтраница 3
Рассмотрим теперь результаты исследований внутренней перемежаемости. Уже в первой работе, посвященной анализируемому вопросу ( Бэтчелор и Таунсенд [1949]), установлено, что коэффициенты эксцесса пульсаций градиента скорости ( и, следовательно, коэффициенты эксцесса пульсаций диссипации энергии) очень велики. [31]
В связи с полученным выражением для коэффициента эксцесса необходимо заметить следующее. Как было найдено в § 3.5, при использовании линейной зависимости (3.16) для ( u) z теоретические значения коэффициента эксцесса сильно отличаются от экспериментальных. Поэтому обнадеживающим фактом является то обстоятельство, что дополнительный вклад в коэффициент эксцесса, обусловленный уточнением линейной зависимости для fi) z в области больших пульсаций концентрации, имеет положительный знак. [32]
Если поступающие документы обрабатывают в пакетном режиме, достаточно иметь макрокартину процесса. При этом желательно, чтобы интервал второго уровня совпадал с периодом обработки рассматриваемого документа. В этом случае считают входной поток квазирегулярным и определяют лишь вид производящей функции числа заявок, поступающих за рассматриваемый период. Для этого определяют математическое ожидание и дисперсию числа документов, поступающих в этот период, а также вычисляют пределы, в которых с заданной достоверностью лежат полученные величины. Дополнительно могут быть найдены коэффициент эксцесса и асимметрии. [33]
Обе гистограммы обнаруживают некоторую скошенность ( в сторону меньших размеров зерен), но для сверхпластично деформированного материала скошенность значительно возрастает. Это подтверждается подсчетом коэффициентов асимметрии [5], характеризующих скошенность по сравнению с нормальной кривой распределения. Наряду с уменьшением среднего размера зерна ( от 110 до 60 мкм), имеет место значительное увеличение разнозернистости, так что при наличии зерен, имеющих размеры, практически не уступающие исходным зернам, в структуре образцов, претерпевших состояние сверхпластичности, наблюдается значительное количество мелких зерен, размерами 20 - 30 мкм и менее. Это отражается при подсчете коэффициентов эксцесса 2 [5], характеризующих вершитшостъ кривых распределения. [34]
Исследование статистических характеристик выполнено для колебаний толщины, паровой пленки у ниж ней образующей трубки. Видно, что опытные кривые плотности вероятности имеют асимметричную форму. С ростом теплового потока математическое ожидание и дисперсия колебаний толщины паровой пленки возрастают. Пунктирными линиями показана плотность вероятности нормального распределения при значениях математического ожидания и среднего квадратичного отклонения толщины паровой пленки, взятых из эксперимента. У опыт-аых кривых плотности вероятности коэффициент эксцесса больше нуля, поэтому более вероятны колебания границы раздела с малой амплитудой. С ростом теплового потока вероятность крупномасштабных колебаний границы раздела увеличивается, отклонение опытного распределения от нормального уменьшается. [35]