Коэффициент - грюнайзен
Cтраница 3
 |
Изменения давления в оболочке во времени. [31] |
Предлагаемая методика позволяет рассчитывать скорость изменения параметров водовоздушной смеси в защитной оболочке реактора при любом фазовом состоянии водяного компонента. Введение в расчетные формулы термодинамически равновесной скорости звука и коэффициента Грюнайзена позволило непосредственно определить такой важный для расчета прочности защитной оболочки параметр, как скорость изменения давления. Расчетные формулы имеют ясную физическую структуру, позволяющую производить не только количественную, но и качественную оценку направления процесса. [32]
Характер зависимости коэффициента Грюнайзена от температуры для различных давлений показан на рис. 8.15 и 8.16. Из рис. 8.16 видно, что для воды, недогретой до кипения, коэффициент Грюнайзена в широком диапазоне давлений является функцией только температуры, а значение его при этом существенно больше, чем для пароводяной смеси. Этот факт можно объяснить из рассмотрения формулы для определения коэффициента Грюнайзена, из которой следует, что величина, обратная величине коэффициента Грюнайзена, характеризует степень энергоемкости тела. Другими словами, наиболее энергоемкие теплоносители должны иметь наименьшее значение коэффициента Грюнайзена. [33]
Поэтому такое представление связи между термодинамическими переменными обычно является исходным при построении полуэмпирических уравнений состояния. Задача при этом сводится к определению кривой холодного сжатия и коэффициента Грюнайзена. [34]
Тепловые составляющие энергии и давления не разделяются на ядерные и электронные. В нормальных условиях при Т 300 К Р10 - 4 ГПа, коэффициент Грюнайзена определяется из уравнения (2.100) по измеряемым экспериментально а, с и СР. [35]
Используя (1.15) в качестве опорной кривой, получим уравнение состояния в форме Ми - Грюнайзена. Если потребовать, чтобы при этом ударная адиабата точно описывалась зависимостью D с0 Ьи, то коэффициент Грюнайзена определяется однозначно и является слабо изменяющейся функцией объема, равной b при V VQ. Это значение может заметно отличаться от термодинамической величины (1.13), поэтому если представляет интерес расчет тепловых эффектов, то следует использовать термодинамический коэффициент Грюнайзена, считая его заданной функцией объема. Ударная адиабата, рассчитанная в этом случае по уравнению состояния (1.8), будет в пределах точности эксперимента по-прежнему совпадать с линейной D - и зависимостью, так как в области умеренных сжатий VQ / V 1 5 она слабо чувствительна к изменению коэффициента Грюнайзена. [36]
Из (2.91) следует, что при Т, - 0 вклад вторых слагаемых в числителе и знаменателе уменьшается и Г определяется отношением теплового давления ядер к их тепловой энергии. С целью повышения точности описания свойств веществ многими авторами вводится понятие о решеточном ( холодном) - коэффициенте Грюнайзена. Для получения зависимости rz ( F) предполагается, что средняя частота колебаний тела зависит от его объема. Согласно Слэтеру и Ландау, все частоты изменяются пропорционально скорости звука и обратно пропорционально межатомному расстоянию. [37]
 |
Зависимость сжимаемости от объема ( оболочечные эффекты. [38] |
Особенно ярко проявляются оболочечные эффекты применительно к величинам, получающимся из давления его дальнейшим дифференцированием по объему. Так, модуль упругости ( рис. 6) оказывается вообще равным нулю в области сосуществования фаз, а коэффициент Грюнайзена для электронной компоненты, отвечающий еще одному дифференцированию по объему, даже заходит в отрицательную область. [39]
Характер зависимости коэффициента Грюнайзена от температуры для различных давлений показан на рис. 8.15 и 8.16. Из рис. 8.16 видно, что для воды, недогретой до кипения, коэффициент Грюнайзена в широком диапазоне давлений является функцией только температуры, а значение его при этом существенно больше, чем для пароводяной смеси. Этот факт можно объяснить из рассмотрения формулы для определения коэффициента Грюнайзена, из которой следует, что величина, обратная величине коэффициента Грюнайзена, характеризует степень энергоемкости тела. Другими словами, наиболее энергоемкие теплоносители должны иметь наименьшее значение коэффициента Грюнайзена. [40]
Резонансным методом измерены скорости продольных и поперечны ультразвуковых колебаний в дисилициде кобальта в интервале температу 78 - 400 К. По экспериментальным результатам рассчитаны модули нормаль ной упругости ( Е) и сдвига ( G), объемная сжимаемость ( /), а также харак теристическая температура Дебая и коэффициент Грюнайзена. [41]
Их пересечение дает кривую упругости, т.е. систему с одной степенью свободы по Гиббсу. Поэтому однофазное состояние, имеющее две степени свободы, является по отношению к двухфазному случаем более общим. В [55] было показано, что в случае идеального газа коэффициент Грюнайзена не зависит от параметров и определяется только физической природой газа. Скорость звука для всех состояний теплоносителя с любой степенью его сжимаемости имеет одинаковое выражение а1 kpv, и ее значение в средах с разной степенью сжимаемости при одних и тех же параметрах определяется только значениями показателя изоэнтропы. [42]
Характер зависимости коэффициента Грюнайзена от температуры для различных давлений показан на рис. 8.15 и 8.16. Из рис. 8.16 видно, что для воды, недогретой до кипения, коэффициент Грюнайзена в широком диапазоне давлений является функцией только температуры, а значение его при этом существенно больше, чем для пароводяной смеси. Этот факт можно объяснить из рассмотрения формулы для определения коэффициента Грюнайзена, из которой следует, что величина, обратная величине коэффициента Грюнайзена, характеризует степень энергоемкости тела. Другими словами, наиболее энергоемкие теплоносители должны иметь наименьшее значение коэффициента Грюнайзена. [43]
 |
Направления характеристических кривых при Xj О. [44] |
Предложенный в настоящей главе способ анализа описывает в рамках одномерного рассмотрения динамику поведения теплоносителя с любой степенью сжимаемости, которой может обладать реальная жидкость, идеальный или реальный газ или их однородная двухфазная смесь. При формировании уравнений, описывающих динамику поведения двухфазной среды, не требуется принятие, как это обычно делается, каких-либо дополнительных допущений, учитывающих их особенность. Особенности двухфазных сред по сравнению с однофазными учитываются двумя определяющими эти особенности величинами: коэффициентом Грюнайзена и скоростью звука. Без введения в уравнения коэффициента Грюнайзена процесс перехода от зависимостей для однофазного теплоносителя к зависимостям для двухфазного хотя и сопряжен с необходимостью раскрытия неопределенностей типа тс / оо но принципиально возможен. [45]
Страницы: 1 2 3 4