Коэффициент - грюнайзен
Cтраница 4
Полученное / уравнение состояния задает в неявном виде энергию как функцию а, v, а. Оно не может быть в общем случае сведено к форме Ми - Грюнайзена, а сам коэффициент Г v ( dp / dE) v a является функцией не только объема и энергии, но и состава смеси. Иными словами, для смеси Г const даже в том случае, когда для ВВ и ПВ коэффициент Грюнайзена принимается постоянным. [46]
Полученное / уравнение состояния задает в неявном виде энергию как функцию а, V, а. Оно не может быть в общем случае сведено к форме Ми - Грюнайзена, а сам коэффициент Г v ( dp / dE) v a является функцией не только объема и энергии, но и состава смеси. Иными словами, для смеси Г Ф const даже в том случае, когда для ВВ и ПВ коэффициент Грюнайзена принимается постоянным. [47]
Предложенный в настоящей главе способ анализа описывает в рамках одномерного рассмотрения динамику поведения теплоносителя с любой степенью сжимаемости, которой может обладать реальная жидкость, идеальный или реальный газ или их однородная двухфазная смесь. При формировании уравнений, описывающих динамику поведения двухфазной среды, не требуется принятие, как это обычно делается, каких-либо дополнительных допущений, учитывающих их особенность. Особенности двухфазных сред по сравнению с однофазными учитываются двумя определяющими эти особенности величинами: коэффициентом Грюнайзена и скоростью звука. Без введения в уравнения коэффициента Грюнайзена процесс перехода от зависимостей для однофазного теплоносителя к зависимостям для двухфазного хотя и сопряжен с необходимостью раскрытия неопределенностей типа тс / оо но принципиально возможен. [48]
 |
Структура негладкой детонационной волны. [49] |
Правило отбора скоростей детонации в случае негладкого фронта строится с учетом турбулентности потока в зоне химической реакции. В теории отбора скоростей детонации для конденсированных ВВ показано, что если построить усредненные законы сохранения для турбулентного потока, то в результате усреднения параметров и введения формального давления и внутренней энергии можно придать законам сохранения для турбулентного потока такой же вид, как для ламинарного потока в случае гладкого фронта. Поэтому правило отбора скоростей детонационной волны для негладкого детонационного фронта можно формально рассматривать так же, как и для гладкого фронта. При этом было показано, что поскольку для конденсированных ВВ, по-видимому, можно считать, что коэффициент Грюнайзена 7 2 / 3, то осуществляется правило Чепмена-Жуге, т.е. устойчивая самоподдерживающаяся детонация имеет место только при нормальном режиме детонации. [50]
Используя (1.15) в качестве опорной кривой, получим уравнение состояния в форме Ми - Грюнайзена. Если потребовать, чтобы при этом ударная адиабата точно описывалась зависимостью D с0 Ьи, то коэффициент Грюнайзена определяется однозначно и является слабо изменяющейся функцией объема, равной b при V VQ. Это значение может заметно отличаться от термодинамической величины (1.13), поэтому если представляет интерес расчет тепловых эффектов, то следует использовать термодинамический коэффициент Грюнайзена, считая его заданной функцией объема. Ударная адиабата, рассчитанная в этом случае по уравнению состояния (1.8), будет в пределах точности эксперимента по-прежнему совпадать с линейной D - и зависимостью, так как в области умеренных сжатий VQ / V 1 5 она слабо чувствительна к изменению коэффициента Грюнайзена. [51]
Предполагая, что при разрушении микросфер остается неизменным удельный объем материала, в предложенной модели являются константами: плотность материала, распределение энергии по компонентам, массовые доли компонентов. Изменяемыми в процессе разрушения микросфер величинами являются плотности, модули сжатия и эффективные коэффициенты Грюнайзена компонентов. На рис. 2 приведены расчетные зависимости этих величин для наполнителя в зависимости от доли разрушенных микросфер. Видно, что наибольшее изменение исследованные параметры претерпевают в области разрушения более 90 % наполнителя. Поэтому до уровня разрушений около 80 % механические характеристики наполнителя изменяются достаточно слабо. Согласно модели, плотность, модуль сжатия и коэффициент Грюнайзена наполнителя возрастает до величин, соответствующих характеристикам материала стенок микросфер. Применительно к связующему его плотность, модуль сжатия и коэффициент Грюнайзена степенным образом падают ввиду уменьшения плотности каучука. [52]
Страницы: 1 2 3 4