Cтраница 4
Кристаллы нитевидной формы обычно бывают тонкими, длинными и прямыми. Согласно модели Сирса, нитевидные кристаллы растут на подложке. Атомы пара падают на боковые стенки нитевидного кристалла и там адсорбируются. Затем такие адсорбированные атомы диффундируют по боковой стенке к вершине нитевидного кристалла и осаждаются там на ловушках, например на ступенях, источником которых служит винтовая дислокация. К тому же предполагается, что атомы не диффундируют к подложке или от нее и не встраиваются в кристалл на боковых стенках нитевидного кристалла, а количество атомов, осаждающихся на вершине кристалла непосредственно из пара, не может обеспечить его рост, так как площадь вершины мала по сравнению с площадью боковых стенок. [46]
Поверхностная диффузия связана с миграцией атомов, адсорбированных на грани кристалла. Существование поверхностной диффузии показывает рост пластинчатого кристалла из пара. Хотя большинство атомов пара в результате столкновений с пластинчатым кристаллом адсорбируется на большой-его грани, рост кристалла происходит не по нормали к грани, а в боковых направлениях. При отжиге шара вблизи температуры правления стремление приблизиться к равновесной форме проявляется в образовании на поверхности шара ступенек высотой - 10 мкм. Образование ступенек приводит к появлению фигур отблеска с симметрией, соответствующей осям симметрии куба. [47]
Здесь Ne - скорость испарения атомов в см - с 1; Ре - выраженное в Па равновесное давление пара испаряемого вещества в условиях насыщения при температуре Т М - молекулярная масса частиц пара. Преодолев промежуточную среду, атомы пара конденсируются на подложке в виде тонкой пленки. Скорость конденсации или осаждения атомов пара зависит от взаимного расположения испарителя и подложки, а также от коэффициента конденсации при данном физическом состоянии поверхности. [48]
Цвет определяется отраженными лучами, а их состав зависит от состава ж излучения, падающего на материал. Про - никающее в парник солнечное излучение поглощается землей, а инфракрасное излучение земли стекло не пропускает из парника. Спектральный анализ производят по линейчатому спектру атомов паров вещества, которые становятся возбужденными в пламени или в дуге. [49]
Уравнение Лэнгмюра справедливо при свободном испарении, когда давление остаточной атмосферы меньше 10 - 4 Па и давление пара вещества не превышает 1 - 2 Па. При большем давлении пара длина свободного пролета атомов пара уменьшается из-за скопления над испарителем в виде облачка. [50]
В диодной схеме катодного распыления положительные ионы образуются в тлеющем разряде постоянного напряжения, в котором распыляемая мишень является катодом. Вторичные электроны, вылетающие из мишени, ускоряются в катодном темном пространстве и, сталкиваясь с молекулами газа, образуют положительные ионы, которые бомбардируют мишень - катод. Распыленные ими атомы катода обладают большей энергией, чем атомы пара, полученного путем термического испарения. [51]
Большой атомный объем таких металлов объясняется тем, что расположение электронов в катионах подобно их расположению в атомах благородных газов, в связи с чем электроны проводимости не проникают в заметной степени во внутренние электронные оболочки. На это особенно отчетливо указывает малая величина энергии ионизации атомов пара щелочных металлов. Квазисвободный электронный газ в щелочном металле занимает в связи с этим сравнительно большой объем между металлическими ионами, что сказывается на атомном объеме жидких и твердых щелочных металлов. Для жидких сплавов щелочных металлов нельзя ожидать высоких значений теплоть смешения, так как ионы в чистых металлах и в сплавах находятся на больших взаимных расстояниях и энергия их взаимодействия по-видимому невелика. [52]
Другим способом динамического измерения давления пара является так называемый метод истечения. Установка, описанная Эджертоном [73], была применена Эджертоном и Релеем [74] для исследования Cd-Zn сплавов. Сплав помещается в закрытый сосуд, имеющий отверстие, через которое атомы пара могут вылетать в камеру, в которой поддерживается высокий вакуум. Число атомов, покидающих сосуд, может быть подсчитано по потере веса. Если размеры отверстия малы по сравнению с длиной свободного пробега и поэтому проходу атомов через отверстие не препятствуют столкновения, число вылетающих атомов будет прямо пропорциональным парциальному давлению испаряющегося вещества. Шадель и Бирченел [310] рекомендуют подмешивать радиоактивные атомы с целью облегчить определение малых количеств испаряющегося вещества. [53]
Минимальный ионный ток, необходимый для поддержания разряда, в значительной степени зависит от плотности парового облака. В свою очередь, плотность пара достаточно сильно чувствительна к изменению температуры поверхности. Поэтому резкое увеличение плотности вторичных электронов при увеличении тока луча можно объяснить резким увеличением испарения материала, которое вследствие столкновений атомов пара между собой формирует такой ионный ток на поверхность металла, что реализуются условия для зажигания разряда. [54]
Большое влияние на скорость потери энергии может оказывать присутствие на поверхности адсорбированных неконденсируемых газов. Этот паразитный поток соизмерим с потоком конденсируемых атомов, а потому остаточные газы должны оказывать непосредственное влияние на кинетику процесса конденсации, например, увеличивая время жизни атомов пара. [55]