Атом - пар
Cтраница 3
При сульфировании серной к-той ( 180 - 190 С) сульфогруппа направляется в мета - и пора-положения, при галогенировании атом галогена-в пара - и орто-положения. Нитрованием избытком НМО3 в Н2ЗО4 1Ч - метил - или М М - диметиланилииа получают М - метил - М 2 4 6-тетранитроанилин - взрывчатое в-во тетрил. [31]
Существование этого самого низкого энергетического порога было экспериментально установлено Франком и Герцем, которые направляли электроны с заранее измеренной скоростью на атомы паров ртути. Одновременно этот эксперимент подтверждал гипотезу Бора относительно светового излучения: как только энергия бомбардирующих электронов достигает первого энергетического порога, происходит излучение монохроматического света, частоту которого можно вывести из энергии, пользуясь соотношением Планка. [32]
Объяснение Биркса [206], который считает, что атомы инертного газа, протекающего через верхнюю часть катода, при столкновениях с атомами паров вещества, заложенного в катод, отталкивают последние по направлению к закрытому концу катода, представляется нам также недостаточно аргументированным. Газовый поток не проходит внутрь катода, а следовательно, вблизи устья средняя составляющая скоростей молекул газа не направлена к его дну. [33]
Согласно современным представлениям в металлическом кристалле электроны ведут себя не так, как в отдельных, свободных атомах, например в атомах паров металла. В последнем случае электроны могут располагаться в каждом атоме лишь на ограниченном числе энергетических уровней. В кристалле же эти энергетические уровни для валентных электронов расширяются вследствие объединения одинаковых уровней всех отдельных атомов данного кристалла. Такие объединения называются электронными зонами, или полосами. Электроны, принимающие участие в химической связи ( валентные), располагаются в отдельной зоне, называемой валентной. Выше располагается свободная от электронов энергетическая зона, или зона проводимости. В металлах при наложении разности электрических потенциалов электроны легко переходят из нижней валентной зоны в верхнюю свободную зону проводимости. Именно поэтому металлы являются хорошими проводниками электричества. [34]
Наличие глубокого вакуума - разреженного газа - сильно влияет на условия прохождения электрического тока, так как пониженное давление в сосуде обеспечивает свободу перемещения электронов и накопление ими энергии для ионизации атомов паров ртути при незначительном падении напряжения. При самостоятельном разряде под воздействием сильного электростатического поля происходит выход электронов из ртути, следовательно, энергия для эмиссии электронов получается из самого разряда в отличие от других приборов, в которых для получения эмиссии электронов требуется посторонний источник тока для накала катода. [35]
Согласно представлениям этой теории, рост кристаллов с простой кубической решеткой из - паров того же вещества, окружающего зародыш, происходит следующим образом. Атомы паров адсорбируются на поверхности кристалла, где имеются ступеньки и перегибы, одновременно происходит акт десорбции. За время между этими актами атом успевает из-за большой скорости поверхностной диффузии продиффундировать в более устойчивое положение, где он взаимодействует с двумя соседними атомами. Надо иметь в виду, что энергия осаждающегося на поверхность атома будет зависеть от того, какое место он на ней занимает, и тем сильнее, чем больше число соседей. Наименее устойчив изолированный атом на грани кристалла ( рис. 64), который поэтому будет возгоняться в первую очередь. [36]
 |
Зависимость падения напряжения в дуге игнитрона от расстояния между электродами ( а и тока нагрузка ( б. [37] |
Электроны на выходе с катодного пятна сталкиваются на своем пути с парами ртути. Атомы паров ртути до столкновения с электроном электрически нейтральны. Если скорость движения электрона к моменту столкновения является достаточной, он может выбить внешний электрон атома ртути. В результате этого атом ртути ионизируется положительно и одновременно получается так называемый вторичный электрон. [38]
Здесь Ne - скорость испарения атомов в см - с 1; Ре - выраженное в Па равновесное давление пара испаряемого вещества в условиях насыщения при температуре Т М - молекулярная масса частиц пара. Преодолев промежуточную среду, атомы пара конденсируются на подложке в виде тонкой пленки. Скорость конденсации или осаждения атомов пара зависит от взаимного расположения испарителя и подложки, а также от коэффициента конденсации при данном физическом состоянии поверхности. [39]
Если накалить катод, а на анод подать положительный потенциал, то электроны, эмиттируемые катодом, устремятся к аноду. Вследствие столкновения их с атомами паров ртути возникает ионизация. Электроны, возникшие при ионизации, также движутся к аноду, а положительные ионы - к катоду. В результате ток через газотрон очень возрастает. [40]
При анализе твердых и жидких проб их надо превратить в пар, свечение которого образует линейчатый спектр. Превращение пробы в пар и возбуждение атомов пара осуществляется в источниках света. В настоящее время в эмиссионном спектральном анализе находят применение разные источники света. Основным их различием является разная температура разряда, вследствие чего они пригодны для возбуждения спектральных линий с разными потенциалами возбуждения. [41]
Было предпринято несколько попыток устранить рассмотренные выше недостатки. Первая из них состояла в возбуждении атомов пара высокочастотным безэлектродным разрядом. [42]
Если к инертному газу ( Vt большое) добавить небольшое количество паров металла с малым V, то степень ионизации пара в положительном столбе окажется высокой. Однако столкновения электронов или ионов с атомами пара будут редки, и поэтому положительные ионы пара начнут переноситься электрическим полем к катоду, на котором они и соберутся после нейтрализации. При равновесии перенос вещества посредством катафореза уравновешивается диффузией этого вещества из катодной области обратно в газ. Одновременно ионы пара движутся по направлению к стенкам и в этой области также возникает повышенная концентрация пара. [43]
В общем случае атомы пара падают на поверхность подложки с энергиями, значительно большими kT, где Т - температура подложки. Поэтому возникает вопрос, сможет ли такой атом пара достаточно быстро придти в равновесие с подложкой так, чтобы смогла произойти его адсорбция, или он отразится от подложки, не отдав ей при этом всей своей запасенной энергии. [44]
Излучение света ламп, заполненных ртутными парами, как и во всех газосветных лампах, связано с возбуждением электронных переходов в атомах пара ( газа) в объеме лампы. I, рис. 10) при возбуждении находящегося в основном состоянии атома всегда происходит излучение невидимых ультрафиолетовых лучей, так как соответствующие спектральные линии ( например, для перехода IS - - 2Р) лежат в ультрафиолетовой области. [45]
Страницы: 1 2 3 4