Атом - пар
Cтраница 2
Так, в случае равенства масс атомов пара и материала подложки для потери 90 % избыточной энергии достаточно трех периодов колебаний. [16]
 |
Участок спектра железа с отмеченными положениями аналитических линий некоторых элементов. [17] |
Превращение вещества пробы в пар и возбуждение атомов пара происходят в этих источниках главным образом эа счет тепловой энергии, выделяющейся при прохождении электрическою тока и обусловливающей повышение температуры на электродах до температур кипения, а в межэлектродном промежутке до 10000 и более. [18]
Атомно-абсорбционный метод основан на анализе спектра поглощения атомов паров серосодержащих веществ с помощью атомно-абсорбционных спектрометров. Получаемая спектрометром оптическая плотность зависит от содержания анализируемого вещества и сопоставляется с эталонной кривой плотности. [19]
В случае простой ковалентной связи между двумя неодинаковыми атомами пара электронов, образующая ст-связь, никогда не поделена абсолютно поровну между двумя атомами, она несколько смещена к более электроотрицательному атому. [20]
Если nls - число адсорбированных на единице поверхности атомов пара, то число адсорбированных t - зародышей равно [ ср. [21]
В реальном процессе сварки паровое облако за счет ионизации атомов пара представляет собой излучающий объект ( факел), основанием которого является сама сварочная ванна. Форма факела зависит от характера распределения энергии в сечении луча. При нормальном законе распределения энергии форма повторяет это распределение, но с другим коэффициентом сосредоточенности. [22]
G), равно ( в среднем) числу атомов пара, конденсирующихся на той же поверхности за то же время. [23]
Электроны, вылетающие с электрода лампы, сталкиваются с атомом паров ртути, возбуждая один из электронов его внешней оболочки. Возбужденный электрон быстро возвращается на свой прежний энергетический уровень. В результате атом излучает ультрафиолетовый свет, который поглощается кристаллом люминофора, покрывающего внутреннюю поверхность трубки. Кристаллы переизлучают свет в видимой области спектра. [24]
Улучшение кристаллической структуры пленки может быть также получено образованием текстуры, обусловленной направленным поступлением атомов пара на конденсирующую поверхность. Румш и Зимкина [24] наблюдали одностепенную ориентировку, или так называемую осевую текстуру. [25]
Подсчитаем длину волны излучения при переходе электрона с первого уровня возбуждения на нормальный в атоме паров ртути. [26]
Электроны, ускоренные в области 7, попадают в область 2 между сетками, где испытывают соударения с атомами паров ртути. Электроны, которые после соударений имеют достаточную энергию для преодоления задерживающего потенциала в области 3, достигают анода. При неупругих соударениях электронов с атомами ртути последние могут возбуждаться. Согласно воровской теории, каждый из атомов ртути может получить лишь вполне определенную энергию, переходя при этом в одно из возбужденных состояний. [27]
 |
Зависимость площади поверхности от толщины пленок никеля. [28] |
Если осаждение происходит в системе, в которой остаточное давление rasa достаточно велико для того, чтобы произошла конденсация атомов пара в маленькие частицы, что сходно с образованием дыма, то следует ожидать появления очень пористой структуры с очень большой площадью внутренней поверхности, так как частицы на поверхности будут упакованы не плотно, оставляя много пустых мест. Это, в частности, справедливо, если температура подложки настолько низка, что существенное изменение расположения атомов после осаждения маловероятно. Действительно, при выращивании пленки никеля при комнатной температуре в атмосфере азота с давлением в I мм рт. ст., наблюдалась очень сильная зависимость площади поверхности пленки от толщины. [29]
На рис. 1.4 показана вольт-амперная характеристика, полученная в опытах Франка и Герца по изучению неупругих столкновений электронов с атомами паров ртути. [30]
Страницы: 1 2 3 4