Рассматриваемый атом

Cтраница 1

Рассматриваемый атом напоминает в известном смысле звездную систему, состоящую из центрального тела - ядра и двух вращающихся вокруг него планет - электронов. [1]

Рассматриваемый атом может перескочить через барьер, лишь получив случайно, благодаря взаимодействию с соседними атомами, кинетическую энергию, равную или большую высоты барьера АС /, и имея при этом скорость, направленную слева направо. Перескочив через барьер в правую дырку, атом тотчас же вернулся бы обратно, если бы его повышенная кинетическая энергия при этом полностью восстановилась. [2]

Если рассматриваемый атом не входит в состав полярной группы, то его параметр AT - умножается на соответствующий Ван-дер - Ваальсовый объем. [3]

Если рассматриваемые атомы находятся в симметрической связи, коэффициент) / 2 должен быть заменен на иной коэффициент, различный в разных случаях симметрии. Характер симметрии определяет относительные направления смещений атомов, а следовательно, и результирующую погрешность в расстоянии. [4]

У рассматриваемого атома германия образуется недоста -, ток отрицательного заряда. Здесь появляется дырка, эквивалентная избыточному положительному заряду, равному по а6 - солютной величине заряду электрона. [5]

В рассматриваемом атоме заполнены всего четыре s - орбитали, шесть р-орбиталей, а также пять rf - орбиталей, что составляет в сумме 15 орбитчлей. [6]

Экспериментально найденная атомная функция рассеяния рентгеновских лучей никелем.| К выбору элемента объема для определения атомной функции рассеяния. [7]

Так как рассматриваемый атом находится в узле кристаллической решетки и измеряется интенсивность рассеяния за какое-то время, то обе величины усреднены по всем узлам данного сорта в кристалле и по времени. [8]

Общей характеристикой рассматриваемых атомов является их явно выраженный металлический характер и неспособность образовать соединения, в которых бы они проявляли отрицательную валентность. [9]

В периодической системе рассматриваемые атомы находятся в группе металлов, поэтому они могут быть только восстановителями, отрицательных ионов не образуют. [10]

В случае столкновения рассматриваемых атомов сохраняется четность волновой функции атомов при отражении ее относительно плоскости движения. Поэтому из начального состояния с полным моментом 1 / 2 и его проекцией 1 / 2 возможны переходы только в состояния 3 / 2, 1 / 2 и 3 / 2, - 3 / 2, которым отвечает та же четность. [11]

Коэффициент Эйнштейна А2 характеризует рассматриваемый атом и не зависит от времени. [12]

Радиальная функция распределения. [13]

На больших расстояниях от рассматриваемого атома радиальная и средняя плотности будут равны, но на малых, когда г немногим больше диаметра атома, р ( г) может быть больше или меньше ро - Соответственно отношение р ( г) к ро, которое обозначают W ( r) и называют относительной вероятностью нахождения атома на данном расстоянии от рассматриваемого, может быть больше или меньше единицы. [14]

Атомы, связанные с рассматриваемым атомом полярными связями и обладающие зарядом, одинаковым по знаку, отталкиваются один от другого, что в той или иной степени изменяет угол между направлением связей. Влияние пространственного фактора заключается, например, в том, что при малом размере центрального атома и при большом размере присоединяемых к нему атомов последние не могут разместиться при сохранении нормального угла между связями. Это приводит к некоторому увеличению валентного угла. [15]

Страницы: 1 2 3 4