Cтраница 1
Магнитные атомы могут быть изолированы от бесконечного кластера, как, например, атом В на рис. 3.4. Но при ж, близком к единице, когда немагнитных атомов мало, эта причина менее существенна, так как для такой изоляции требуется, чтобы несколько немагнитных атомов ( 4 в случае плоской решетки, показанной на рис. 3.4) собрались вокруг одного атома. При малом числе немагнитных атомов вероятность такого события мала. Поэтому вторую причину можно не принимать во внимание и считать, что доля атомов, принадлежащих бесконечному кластеру, равна просто доле магнитных атомов. [1]
Если магнитные атомы находятся в таком тесном контакте друг с другом, что соседние атомы могут обмениваться магнитными электронами, можно наблюдать кооперативное взаимодействие, при котором спины всех магнитных электронов в решетке принимают одинаковое направление и магнитные моменты электронов оказываются очень сильно связанными. Эта самопроизвольная намагниченность характерна для ферромагнитных материалов. Спины соседних магнитных атомов выстраиваются под действием обменных сил, которые эквивалентны магнитным полям порядка 1 - 10 млн. эрстед. Однако это взаимодействие спинов не является по природе магнитным, а есть следствие квантово-механического взаимодействия между электронами соседних атомов. [2]
Расчет критической доли магнитных атомов, при которой возникала ( или исчезала) спонтанная намагниченность, сводился в этом предположении к задаче узлов со связями только между ближайшими соседями. [3]
Обменное взаимодействие между электронами соседних магнитных атомов в ферромагнетиках и ферримагнетиках приводит к тому, что индивидуальные магнитные моменты всех атомов в таком материале принимают определенную ориентацию и материал приобретает спонтанную намагниченность М при отсутствии внешнего поля. На первый взгляд это находится в противоречии с тем фактом, что при нормальных условиях даже ферромагнитные материалы не обнаруживают внешней магнитной поляризации. Этот кажущийся парадокс был разрешен в 1907 г. Вейссом, указавшим, что ферромагнетик всегда разбит на некоторое количество микроскопических областей - доменов. Внутри доменов намагниченность равна MS, но домены ориентированы в различных направлениях таким образом, что во внешнем пространстве их магнитные моменты компенсируются, и тело не обнаруживает внешней намагниченности. Это имеет крайне важное значение для изучения материалов. Ms может дать интересные сведения о структуре материала. Кроме того, большое значение при исследовании структуры материалов могут иметь положение и плотность расположения стенок доменов, а также их характерные особенности. [4]
Обменное взаимодействие между электронами соседних магнитных атомов в ферромагнетиках и ферримагнетиках приводит к тому, что индивидуальные магнитные моменты всех атомов в таком материале принимают определенную ориентацию и материал приобретает спонтанную намагниченность М при отсутствии внешнего поля. На первый взгляд это находится в противоречии с тем фактом, что при нормальных условиях даже ферромагнитные материалы не обнаруживают внешней магнитной поляризации. Этот кажущийся парадокс был разрешен в 1907 г. Вейссом, указавшим, что ферромагнетик всегда разбит на некоторое количество микроскопических областей - доменов. Внутри доменов намагниченность равна М3, но домены ориентированы в различных направлениях таким образом, что во внешнем пространстве их магнитные моменты компенсируются, и тело не обнаруживает внешней намагниченности. Это имеет крайне важное значение для изучения материалов. Ms может дать интересные сведения о структуре материала. Кроме того, большое значение при исследовании структуры материалов могут иметь положение и плотность расположения стенок доменов, а также их характерные особенности. [5]
Бриллюэна, N - число магнитных атомов на единицу объема. [6]
Число таких состояний равно числу магнитных атомов в решетке. Действительно, в отсутствие зависящего от спинов взаимодействия между атомами уменьшение на единицу z - проекции спина в любом узле изменяет энергию системы на одну и ту же величину. Обменное взаимодействие снимает вырождение, уровень энергии размывается в полосу 0, но число состояний, естественно, остается прежним. Ввиду трансляционной симметрии решетки состояние с одним повернутым спином описывается волновой функцией, представляющей собой плоскую волну, волновой вектор которой нумерует состояние. Блохом и называются спиновыми волнами. [7]
При некоторых условиях взаимодействие между магнитными атомами в веществе-может привести к антипаралледьному расположению спинов соседних атомов. Это явление называется антиферромагнетизмом. [8]
При некоторых условиях взаимодействие между магнитными атомами в веществе может привести к антипараллельному расположению спинов соседних атомов. Это явление называется антиферромагнетизмом. [9]
Классификация соединений в таблице дана по магнитному атому. Расположение соединений в таблице соответствует порядковому номеру магнитного атома в таблице Менделеева. [10]
Вспомним теперь, что при малой концентрации магнитных атомов х есть только небольшие кластеры. [11]
Вывод закона Кюри-Ланжевена основан на предположении, что магнитные атомы могут быть повернуты в поле в любом направлении. После того как Штерн и Гер лях ( Stern, Gerlach, 1912) открыли пространственное квантование атомных лучей в магнитном поле, это предположение оказывается неправильным; атомы могут принимать только особые положения, а именно, при наличии одного воровского магнетона - только два положения, в направлении и против направления поля. [12]
Магнитноразбавленными веществами называют такие, в которых пара магнитные атомы или ионы отделены друг от друга большим числом диамаг нитных атомов, молекул или ионов. [13]
Магнитноразбавленными веществами называют такие, в которых пара магнитные атомы или ионы отделены друг от друга большим числом диамагнитных атомов, молекул или ионов. [14]
Магнитноразбавленными веществами называют такие, в которых пара магнитные атомы или ионы отделены друг от друга большим числом диамаи нитных атомов, молекул или ионов. [15]