Магнитный атом
Cтраница 3
Предположение о коротком взаимодействии ( или о коротко-действии) не всегда оправдывается, и потому имеет смысл рассмотреть задачу, в которой считается, что взаимодействие между магнитными моментами распространяется на несколько координационных групп, и найти критическую долю магнитных атомов, при которой возникает спонтанная намагниченность. [31]
Внутреннее поле Hi формируется в основном вследствие сверхтонкого взаимодействия ядерного спина атома с электронами нескомпенсированной 3d ( или 4 / -) - оболочки, а также частично за счет дипольного взаимодействия ядерного магнитного момента М / с моментами Mj окружающих магнитных атомов или ионов. [32]
Обычно насыщение можно наблюдать только при очень низких температурах. В системе магнитных атомов, далеко отстоящих друг от друга, парамагнитная восприимчивость может служить мерой магнитных моментов отдельных носителей и давать информацию о магнитных свойствах атомов, составляющих систему. Однако в твердых телах, содержащих много парамагнитных атомов или ионов, обычно имеют место взаимодействия магнитных электронов с магнитными или электростатическими полями соседних атомов. Эти воздействия нарушают идеальное поведение магнитных носителей, и хотя в твердых телах наблюдаются магнитные эффекты той же природы, что и в системе рассредоточенных магнитных атомов, эти эффекты уже нельзя использовать для получения простой информации о числе магнитных электронов на атом. Таким образом, парамагнитная восприимчивость, давая в общем полезную информацию о веществе, непосредственно не связана с факторами, важными с точки зрения металлургии и определяющими структуру материала. [33]
 |
Простая кубическая решетка. [34] |
Задача о примесном ферромагнетике и связанное с ней представление о бесконечном кластере относились в равной мере к плоским и к трехмерным решеткам. Критическая концентрация магнитных атомов жс, при которой возникает бесконечный кластер, одновременно является порогом протекания с грани на грань в кубе достаточно большого размера. Нужно иметь в виду, что сама величина хс сильно зависит от типа решетки. [35]
Мы опишем теперь систему атомных моментов или спинов Si более подробно с помощью одной специальной модели, так называемой n - векторной модели. Предположим, что магнитные атомы расположены на периодической решетке. [36]
Мы опишем теперь систему атомных моментов или спинов Si более подробно с помощью одной специальной модели, так называемой n - векторной модели. Предположим, что магнитные атомы распо ложены на периодической решетке. [37]
В этой главе считалось, что магнитные атомы ориентируют свои магнитные моменты параллельно, только если они являются ближайшими соседями или связаны цепочкой магнитных атомов, являющихся ближайшими соседями друг другу. Если же все ближайшие соседи магнитного атома оказывались немагнитными атомами, то магнитный момент такого атома считался ориентированным произвольно. [38]
Классификация соединений в таблице дана по магнитному атому. Расположение соединений в таблице соответствует порядковому номеру магнитного атома в таблице Менделеева. [39]
Величину эффективного поля на ядре олова в ферромагнитной матрице пока невозможно рассчитать. Последний эффект проявляется преимущественно из-за прямого перекрывания локализованных электронов олова Sd-орбиталями магнитного атома. [40]
Что касается теоретического рассмотрения ( Ь &) - эффектов в акустике ЦАС антиферромагнетиков, то мы можем упоминуть лишь три работы. Валенти с соавторами [12.111], в которой в модели цепочки с двумя магнитными атомами на ячейку анализируются возможные НВЗ акустические эффекты, а во-вторых, статью [12.112] и книгу [1.5] одного из авторов (), подход и результаты которых здесь мы значительно воспроизводим. [41]
Среди магнитоупорядоченных материалов в особую группу выделяют ферримагнетики, или, иначе, ферриты. В отличие от простых ферромагнетиков, или антиферромагнетикоз, характерной особенностью которых является расположение магнитных атомов ЕЗ трансляционно-эквивалентных узлах, к ферримагнети-кам относят материалы, в которых имеются неэквивалентные в кристаллографическом и ( или) в магнитном отношении подрешетки. При таком определении ферри-магнетизма ферромагнетик представляет собой частный случай ферримагнетика с одной магнитной подрешеткой, а простой антиферромагнетик - частный случай ферримагнетика с двумя эквивалентными подрешетками. Наличие неэквивалентных подрешеток определяет богатство магнитных свойств ферримагнетиков, отличающихся от свойств ферро - и антиферромагнетиков, хотя при определенных условиях можно найти общие черты среди этих различных групп магнетиков. [42]
В этой главе считалось, что магнитные атомы ориентируют свои магнитные моменты параллельно, только если они являются ближайшими соседями или связаны цепочкой магнитных атомов, являющихся ближайшими соседями друг другу. Если же все ближайшие соседи магнитного атома оказывались немагнитными атомами, то магнитный момент такого атома считался ориентированным произвольно. [43]
Анализ данных, полученных методами магнитного резонанса, показал, что все продукты реакций горения ацетилацетонатов Зе-переходных металлов с фуллеренами имеют резонансное поглощение, это - широкая линия ( ДН-100тТ), g - фактор в болынинсгве случаев свидетельствует о наличии обменной связи между магнитными центрами. Радикальные линии фуллерена имеют небольшую ассиметрию и уширение по сравнению со свободным фуллереном, что можно объяснить действием внутренних полей, связанных с присутствием магнитных атомов. Магнетики на основе Си, Cr, Ni и Со являются слабыми. Железосодержащие продукты имеют наиболее высокую магнитную восприимчивость. [44]
Введем функцию РМ ( х) - вероятность того, что выбранный наугад атом принадлежит кластеру не менее чем из М атомов. Это значит, что выбранный наугад атом: а) магнитный, б) связан с не менее, чем М - 1, другими магнитными атомами. [45]
Страницы: 1 2 3 4