Магнитный атом

Cтраница 2

ХА) - функция Бриллюэна, N - число магнитных атомов на единицу объема. [16]

Возможные типы магнитного порядка в простой ( а и гранецентрированной ( б кубических решетках. [17]

Последовательность расположения веществ в табл. 28.1 соответствует порядковому номеру магнитного атома в таблице Менделеева. [18]

Итак, мы получили, что при достаточной концентрации магнитных атомов х определенная доля этих атомов принадлежит одному кластеру и имеет одинаковое направление магнитных моментов. [19]

Простой аморфный ферромагнетик. [20]

На рис. 5.1 показан наиболее простой случай ферромагнитного состояния: магнитные атомы неупорядоченно расположены в пространстве, но все магнитные моменты выстраиваются взаимно параллельно. [21]

В каком-то смысле их мало, по сравнению с числом магнитных атомов, но в абсолютном смысле ( по сравнению с единицей) их макроскопически много. Число магнонов уменьшится, но все равно останется большим, макроскопическим. Это хорошо, иначе мы не могли бы использовать формулы, выведенные для бозе-газа - для системы из макроскопического числа бозе-частиц. [22]

Намагниченность насыщения ферромагнитных материалов зависит от числа нескомпенсированных спинов в магнитных атомах. [23]

Отметим, что локализованные магнитные моменты могут быть связаны не только с магнитными атомами. [24]

Подход Смарта ценен тем, что он фактически в явном виде учитывает флуктуации плотности магнитных атомов путем введения вероятности присутствия этих атомов в узлах решетки. Развитием работы Смарта при использовании того же метода решения является работа Шарапа [32], который попытался учесть флуктуации плотности более точно, чем это сделал Смарт, с помощью замены однородного внутреннего поля HI, которое логично в массивном ферромагнетике, но нелогично в разбавленном, на флуктуирующее поле HI. [25]

Графики функций Р ( х и 4уг. Обе функции обращаются в нуль в одной точке, но по причинам, о которых пойдет речь в третьей части книги, вид этих функций вблизи критического значения хс резко различается. [26]

Итак, если доля немагнитных атомов оказывается большей, чем 1 - хс ( доля магнитных атомов меньше, чем хс), то вещество не может быть постоянным магнитом. [27]

Нейтрон же, будучи вооруженным собственным магнитным мо - ментом, будет рассеян по-разному двумя магнитными атомами с противоположными моментами. Нейтрону две соседние плоскости антиферромагнита покажутся различными, и период решетки ему покажется удвоенным. Применение условия Брэгга к этому новому периоду предсказывает появление новых брэгговских пи ков, когда кристалл переходит в антиферромагнитное состояние. [28]

Энергетический спектр ферромагнетика вблизи основного состояния ( спектр спиновых волн) может быть получен с помощью классических уравнений движения для спинов магнитных атомов. [29]

Функция Р2 ( х) равна вероятности того, что выбранный наугад атом является магнитным и при этом среди его ближайших соседей есть по крайней мере еще один магнитный атом. Оба указанных события являются, очевидно, независимыми, и потому исходную вероятность можно представить в виде произведения вероятностей этих событий. [30]

Страницы: 1 2 3 4