Эквипотенциальная кривая

Cтраница 1

Эквипотенциальные кривые и линии тока делят плоский поток на прямоугольнички, о форме которых мбжно высказать следующую теорему. [1]

Эквипотенциальные кривые адиабатической потенциальной энергии для системы электрон - акустические фононы, полученные в модели упругого континуума ( штриховые линии. R - радиус взаимодействия между акустическим фононом и носителем, V - потенциал деформации ( разд.. Сплошная линия отображает величину д - ( тс / 2 г, где 5 определяется уравнением. Заштрихованная область соответствует образованию связанного состояния ( W 0. Отметим, что точки А и D находятся на линии раздела между 5 ( тг / 2 2 и б ( тг / 2 2. [2]

Адиабатические эквипотенциальные кривые полной энергии состояний с нулевым квазиимпульсом представлены на ряс. [3]

В плоском течении эквипотенциальные кривые на свободной линии тока имеют нулевую кривизну. [4]

Значительный интерес представляют эквипотенциальные кривые электрического поля в зоне, запыленной частицами кварца. Эти кривые показывают наличие в этой зоне объемных зарядов, увеличивающих в ней локальный потенциал и резко искажающих форму эквипотенциальных поверхностей электрического поля. [5]

Таким образом, число эквипотенциальных кривых между двумя проводниками будет показывать разность потенциалов между ними, а число силовых линий, выходящих из проводника, будет показывать количество электричества на нем. [6]

В третьем варианте распределение тока оценивается по характеру расположения эквипотенциальных кривых. [7]

Если движение безвихревое, то существует потенциал скоростей у; эквипотенциальные кривые у const, пересекают линию тока у const, под прямыми углами. [8]

Кривые каждой из этих систем могут быть взяты в качестве эквипотенциальных кривых; кривые другой системы тогда будут представлять линии тока. В каждом из обоих случаев скорость в точках ( а, 0) будет бесконечно большой. Если, следовательно, исключить эти точки с помощью замкнутых кривых вокруг них, то оставшаяся часть плоскости ху образует трехсвязную область. [9]

После определения потенциалов в узлах конечно-разностной сетки необходимо построить семейство гладких эквипотенциальных кривых путем интерполирования. Простейший метод интерполяции основан на предположении, что потенциал между соседними точками изменяется линейно. [10]

Последние могут быть не только построены графически как нормали к эквипотенциальным кривым, но и получены непосредственно на модели, для чего нужно переменить места шин и вторично пропустить через них ток, сделав водонепроницаемые контуры водопроницаемыми, а водопроницаемые - водонепроницаемыми. [11]

Для п 1 линии тока образуют систему прямых, параллельных оси X, а эквипотенциальные кривые представляют подобную же систему прямых, параллельных оси у. В этом случае любые две соответствующие фигуры в плоскости w и в плоскости z подобны - безразлично, будут ли фигуры бесконечно малыми или конечными. [12]

А; принимают все значения от - оо до оо; таким образом мы получим эквипотенциальные кривые и линии тока, причем последние представляют гидродинамический спектр течения. [13]

Таким образом, нулевая собственная мода является касательной в точке фк ( х) к эквипотенциальной кривой, связывающей в пространстве полей все решения фк ( х - а), полученные с Помощью трансляций. [14]

W не только удовлетворяет уравнению Лапласа, но более того, кривые У7 const нормальны к эквипотенциальным кривым Ф const. Отсюда становится ясным, что можно обменять роли W и Ф, рассматривая первую как функцию потенциала, а последнюю как функцию тока. Таким образом, любой комплекс эквипотенциальных линий и линий тока для данной физической задачи можно интерпретировать как решение другой физической задачи, где эквипотенциальные линии и линии тока обменялись ролями, и граничные условия были изменены соответствующим путем. [15]

Страницы: 1 2 3